Physik PHB3/4 (Schwingungen, Wellen, Optik) Seite 2.2 Gekoppelte ...
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<strong>Physik</strong> <strong>PHB3</strong>/4 (<strong>Schwingungen</strong>, <strong>Wellen</strong>, <strong>Optik</strong>) <strong>Seite</strong><br />
longitudinal transversal<br />
Bewegungsgleichungen<br />
m��� 1�D�1�D( �1��2) �0<br />
m��� �D� �D( � �� ) �0<br />
2 2 2 1<br />
Die Federn sollen nun für den longitudinalen Fall eine Vorspannung haben.<br />
a o<br />
a<br />
D<br />
� 1<br />
m<br />
D<br />
m<br />
D<br />
1 2<br />
� 2<br />
Bewegungsgleichungen für Vorspannung (a - a0)<br />
m��� 1 ��D[ �1�( a�a0)] �D{[( �1�( a�a0)] ��2}<br />
m��� ��D[ � �( a�a )] �D{[ � � ( a�a )] ��<br />
)<br />
2 2 0 2 0 1<br />
oberes Vorzeichen: Stauchung<br />
unteres Vorzeichen. Dehnung<br />
Nach dem Ausmultiplizieren kürzt sich (a - a0) heraus<br />
und es ergeben sich dieselben Gleichungen wie oben.<br />
Die Frequenz der longitudinalen Schwingung ist damit<br />
unabhängig von der Feder-Vorspannung.<br />
Kennzeichen von Eigenschwingungen:<br />
� gleiche Frequenz für alle Massenpunkte<br />
� jede Masse führt eine harmonische Schwingung aus<br />
� konstante Phasenlage der Einzelschwingungen<br />
� kein Energieaustausch<br />
19_<strong>Gekoppelte</strong><strong>Schwingungen</strong>_BA_W2000.doc - 10/15<br />
Bewegungsgleichungen<br />
m��� 1�Deff �1�Deff ( �1��2) �0<br />
m��� �D � �D ( � �� ) �0<br />
2 eff 2 eff 2 1<br />
� Normalschwingungen können als Resonanzfälle des gekoppelten Systems aufgefasst werden.<br />
� Jede freie Schwingung eines gekoppelten Systems kann als Linearkombination seiner<br />
Eigenschwingungen beschrieben werden.