Arquivo do trabalho - IAG - USP

Revisão TeóricaB c,sh = y B c (2.28)4y =2M −2 +M −2A +[(2M−2 +M −2A )2 +8M −2 (2.29)A ]1/2onde T c,sh , n c,sh,B e B c,sh são a temperatura, densidade e o campo magnético do gás danuvem chocada, respectivamente, M é o número de Mach dado pelas Eqs. (2.22) e (2.23)para um RSN na fase adiabática e para um na fase radiativa, respectivamente, e M A é onúmero de Mach Afvénico. Para uma interação com um RSN na fase adiabática, usandoa equação (2.16), M A torna-seM A,a = ˆv csv A= 68.5E 1/251 I 5B c,6 R 3/2RSN,50(2.30)onde v A é a velocidade de Alfvén na nuvem, B c,6 é o campo magnético da nuvem antesdo choque em unidades de 10 −6 G e I 5 é o fator I (eq. 2.10) calculado para R RSN /r c = 5.Para uma interação com um RSN na fase radiativa, usando Eq. (2.17), M A é dado por:M A,r = 75f 1/210 E 0.851 I 5B c,6 R 5/2RSN,50 n0.41 (2.31)Substituindo (2.30) e (2.22) na Eq. (2.27), obtemos a densidade do gás chocado na nuvemmagnetizada após a interação com o RSN adiabático:onden c,sh,B,a ∼4×10 4 E 51 n c,10 I52 [ √F + F2 +G ] (2.32)R 3 RSN,50F = 1.2 T c,100 n c,10 +0.21 B 2 c,6eG = 1700 B2 c,6 E 51 I 2 5R 3 RSN,50Usando (2.31) e (2.23), obtemos a densidade do gás chocado na nuvem após a interaçãocom um RSN na fase radiativa:25