CAPÍTULO 3. Movimiento ondulatorio y ondas - Biblioteca
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<strong>Movimiento</strong> <strong>ondulatorio</strong> y <strong>ondas</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
A<br />
2<br />
= sen(<br />
kx − ωt) − Asenωt<br />
cos kx<br />
El primer término es una onda viajera y el Segundo<br />
una onda estacionaria.<br />
Ejemplo 34. Calcular la frecuencia del sonido<br />
fundamental emitido por una cuerda de 1 m de<br />
longitud y 1 mm de diámetro, cuya densidad es 2<br />
g/cm 3 y está tensa por un peso de 9231,6 g.<br />
Solución.<br />
La frecuencia del sonido emitido por una cuerda es:<br />
f n<br />
=<br />
n<br />
2L<br />
T<br />
μ<br />
m ⎞<br />
( 9,<br />
2316kg)<br />
⎜9,<br />
8 ⎟<br />
⎝ s ⎠<br />
= 2<br />
⎛<br />
T = 90,47 N<br />
−6<br />
⎛ kg ⎞⎛10<br />
π ⎞<br />
μ = ρA<br />
= ⎜2000<br />
⎟ ⎜<br />
⎟<br />
3<br />
⎝ m ⎠⎝<br />
4 ⎠<br />
−3<br />
kg<br />
= 1,<br />
57 × 10<br />
m<br />
1 90,<br />
47<br />
f =<br />
= 38,8 Hz<br />
−3<br />
2 1 1,<br />
57 × 10<br />
()<br />
Ejemplo 35. Una cuerda está estirada por un peso de<br />
10 N. Calcular el peso que debe tensar a otra cuerda de<br />
la misma sustancia, la misma longitud y doble radio<br />
para que emita la octava aguda de la que produce la<br />
primera. Se supone que ambas emiten el sonido<br />
fundamental.<br />
Solución.<br />
2<br />
μ = ρA<br />
= πr<br />
ρ ,<br />
( 2r)<br />
2<br />
m'<br />
ρπ<br />
μ'<br />
= =<br />
L L<br />
L 2<br />
= 4πr<br />
ρ = 4 μ<br />
1<br />
f =<br />
2L<br />
T<br />
y<br />
μ<br />
1<br />
f '=<br />
2 f =<br />
2L<br />
T '<br />
1<br />
⇒ f '=<br />
2 f =<br />
μ'<br />
2L<br />
Relacionando f y f’:<br />
1 T '<br />
f ' 2 f<br />
=<br />
f f<br />
2L<br />
=<br />
1<br />
4μ<br />
1<br />
=<br />
T 2<br />
T '<br />
T<br />
2L<br />
μ<br />
Como T = 10 N, T’ = 160 N<br />
T '<br />
4μ<br />
T '<br />
⇒ = 16<br />
T<br />
22<br />
Ejemplo 36. Una cuerda horizontal, de longitud l =<br />
0,80 m, esta sometida en uno de sus extremos a<br />
oscilaciones sinusoidales de frecuencia f = 120 Hz,<br />
esta frecuencia corresponde a uno de los modos<br />
resonantes de la cuerda y se observa que entre sus<br />
extremos aparecen 4 antínodos ó vientres cuya<br />
amplitud de oscilación es A = 2 cm. Calcular:<br />
a) La velocidad de propagación de las <strong>ondas</strong>.<br />
b) La velocidad y aceleración máxima que puede<br />
alcanzar un punto de la cuerda.<br />
c) La amplitud de oscilación de un punto de la cuerda<br />
situado a 0,050 m de un extremo de la cuerda.<br />
d) La amplitud de oscilación de un punto de la cuerda<br />
situado a 0,125 m de un extremo de la cuerda.<br />
Solución.<br />
λ = 0,<br />
40 m , f = 120 Hz,<br />
a) La velocidad de propagación de las <strong>ondas</strong>.<br />
v = λ f = 0 , 40×<br />
120 = 48 m/s<br />
b) La velocidad y aceleración máxima que puede<br />
alcanzar un punto de la cuerda.<br />
dy<br />
v = = Aωsenωt<br />
dt<br />
⇒ = Aω<br />
= 0, 02×<br />
240π<br />
= 4,<br />
8π<br />
m/s<br />
v máx<br />
2<br />
d y<br />
2<br />
a = = −Aω<br />
senωt<br />
2<br />
dt<br />
⇒<br />
2<br />
2<br />
2<br />
= Aω<br />
= 0, 02 × 240π<br />
= 1152π<br />
m/s<br />
a máx<br />
( ) 2<br />
c) La amplitud de oscilación de un punto de la cuerda<br />
situado a 0,050 m de un extremo de la cuerda.<br />
Ecuación de una onda estacionaria:<br />
y = 2Asenkxcosωt<br />
La amplitud está dada por:<br />
2π<br />
2 Asenkx<br />
= 2Asen<br />
x<br />
λ<br />
Para 0,050 m<br />
⎛ 2π<br />
⎞ ⎛ π ⎞<br />
0 , 04sen⎜<br />
0,<br />
050⎟<br />
= 0,<br />
04sen⎜<br />
⎟ =<br />
⎝ 0,<br />
40 ⎠ ⎝ 4 ⎠<br />
0,<br />
028 m<br />
d) La amplitud de oscilación de un punto de la cuerda<br />
situado a 0,125 m de un extremo de la cuerda.<br />
Para 0,125 m