Catálogo general eXperimentos de FísiCa

FunDAMEnTOs DE LA ELECTrICIDAD
P3.2.3
Medición de corriente y tensión en resistencias conectadas en paralelo y en serie (P3.2.3.1)
No de Cat. Artículo
576 74 Tablero de conexiones DIN A4 1 1 1
577 36 Resistencia 220 Ohmios, STE 2/19 1 1
577 38 Resistencia 330 Ohmios, STE 2/19 1 2
577 40 Resistencia 470 Ohmios, STE 2/19 1 1 1
577 44 Resistencia 1 kOhmio, STE 2/19 1 1
577 53 Resistencia 5,6 kOhmios, STE 2/19 1
577 56 Resistencia 10 kOhmios, STE 2/19 1
577 68 Resistencia 100 kOhmios, STE 2/19 1
501 48 Conectores puente, juego de 10 1 1 1
521 45 Unidad de alimentación de CC, 0 ... ±15 V 1 1 1
531 120 Multímetro LDanalog 20 2 2 1
501 45 Cable, 50 cm, rojo/azul, par 3 3 2
577 28 Resistencia 47 Ohmios, STE 2/19 1
577 32 Resistencia 100 Ohmios, STE 2/19 2
577 34 STE Resistencia 150 Ohmios 1
577 90 Potenciómetro 220 Ohmios, STE 4/50 1
577 92 Potenciómetro 1 kOhmio, STE 4/50 1
106 ExpErIMEnTOs DE FísICA
WWW.LD-DIDACTIC.COM
P3.2.3.1
P3.2.3.2
P3.2.3.3
ELECTrICIDAD
Para el cálculo de corrientes y tensiones parciales en circuitos ramificados
son fundamentales las leyes de Kirchhoff. La llamada ley de
los nudos nos dice que la suma de todas las corrientes que llegan
a un punto de ramificación es igual a la suma de todas las corrientes
que salen de este punto. De acuerdo con la ley de mallas, en
el recorrido de un lazo cerrado en un sentido cualquiera, la suma
de todas las tensiones es cero. La aplicación de las leyes de Kirchhoff
consiste en establecer un sistema de ecuaciones lineales cuyas
soluciones son las corrientes y tensiones parciales.
En el experimento P3.2.3.1 se verifica la validez de las leyes de Kirchhoff
en circuitos de corriente con resistencias conectadas en paralelo
y en serie. Se muestra que dos resistencias conectadas en
serie R 1 y R 2 tienen una resistencia total
R = R1 + R2
mientras que para dos resistencias conectadas en paralelo la resisten-
cia total R viene dada por la expresión
1 1 1
= +
R R R
1 2
En el experimento P3.2.3.2 se implementa un potenciómetro como
divisor de tensión para obtener una pequeña tensión parcial U 1 a
partir de una tensión U. Esta tensión se aplica a la resistencia total
R del potenciómetro. En un estado sin carga, esto es, sin corriente,
la tensión parcial en la resistencia parcial variable R 1 resulta de la
expresión
U
1
R
R U 1 = ⋅
Ley de Kirchhoff
P3.2.3.1
Medición de corriente y tensión en
resistencias conectadas en paralelo y en
serie
P3.2.3.2
División de tensión con un potenciómetro
P3.2.3.3
Principio del puente de Wheatstone
Cuando el potenciómetro está cargado la relación entre U 1 y R 1 ya
no más es lineal.
En el experimento P3.2.3.3 se estudia el principio del puente de
Wheatstone con el que se puede medir resistencias óhmicas
«desconocidas» mediante la comparación con resistencias «conocidas».