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22 CAPÍTULO 1 Introducción a los principios de las máquinas
f (o B)
Área
F (o H)
pérdida por histéresis
FIGURA 1-13 Efecto del tamaño de las variaciones de la fuerza
magnetomotriz en la magnitud de las pérdidas por histéresis.
Como se ha visto, para cambiar la posición de los dominios se
requiere de energía, esto origina cierto tipo de pérdidas de energía
en todas las máquinas y transformadores. Las pérdidas por histéresis
en el núcleo del hierro corresponden a la energía que se necesita
para reorientar los dominios durante cada ciclo de corriente alterna
aplicada al núcleo. Se puede demostrar que el área comprendida
dentro de la curva de histéresis, la cual se forma al aplicar corriente
alterna, es directamente proporcional a la energía perdida en un ciclo
dado de corriente alterna. Cuanto menores sean las variaciones
de la fuerza magnetomotriz aplicada al núcleo, el área de la curva
será menor y serán más pequeñas las pérdidas resultantes. Este hecho
se muestra en la figura 1-13.
En este momento deben mencionarse otro tipo de pérdidas,
causadas también por la variación del flujo en el núcleo: las pérdidas
por corrientes parásitas, las cuales se explicarán posteriormente,
una vez que se haya presentado la ley de Faraday. Las pérdidas
por histéresis y por corrientes parásitas ocasionan calentamiento
en los núcleos y se deben tener en cuenta en el diseño de cualquier
máquina o transformador. Puesto que estas pérdidas ocurren dentro
del metal del núcleo, se agrupan bajo el nombre de pérdidas en el
núcleo.
1.5 LEY DE FARADAY: VOLTAJE INDUCIDO POR
UN CAMPO MAGNÉTICO VARIABLE
Hasta aquí la atención se ha enfocado en la producción de un campo magnético y sus propiedades.
Ahora se examinará cómo un campo magnético puede afectar sus alrededores.
El primer gran efecto que debe considerarse es la ley de Faraday, base del funcionamiento del
transformador. La ley de Faraday establece que si un flujo atraviesa una espira de alambre conductor,
se inducirá en ésta un voltaje directamente proporcional a la tasa de cambio del flujo con
respecto al tiempo. Esto se expresa mediante la ecuación
e ind d
(1-35)
dt
donde e ind es el voltaje inducido en la espira y f es el flujo que atraviesa la espira. Si una bobina
tiene N vueltas y el mismo flujo pasa a través de todas ellas, el voltaje inducido en toda la bobina
está dado por
e ind
N d dt
(1-36)
donde
e ind 5 voltaje inducido en la bobina
N 5 número de vueltas de alambre en la bobina
f 5 flujo que circula en la bobina
El signo menos en la ecuación es una expresión de la ley de Lenz, la cual establece que la dirección
del voltaje inducido en la bobina es tal que si los extremos de ésta estuvieran en cortocircuito, se
produciría en ella una corriente que generaría un fl ujo opuesto al flujo inicial. Puesto que el voltaje
inducido se opone al cambio que lo produce u origina, se incluye un signo menos en la ecuación
(1-36). Para comprender con claridad este concepto, observe la figura 1-14. Si el flujo que se muestra
en la figura se incrementa, el voltaje que se forma en la bobina tenderá a crear un flujo que se
opone a este incremento. Una corriente que fluya como se muestra en la figura 1-14b) producirá ese
flujo opuesto al incremento, y por ello el voltaje formado en la bobina debe tener la polaridad ade-