Accélérateurs de Particules : Principes & Limitations - LPSC
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Johann Collot Cours <strong>de</strong> l'école doctorale <strong>de</strong> physique <strong>de</strong> Grenoble et du DESA <strong>de</strong> Casablanca<br />
<strong>Accélérateurs</strong> <strong>de</strong> particules : principes & <strong>Limitations</strong><br />
Année : 2006<br />
alors: = en unité -m-rad , ou = si est omis dans la définition (en unité mrad).<br />
Pour en revenir au croisement <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux faisceaux convergents mais à émittance non-nulle:<br />
La taille transverse <strong>de</strong> l'enveloppe <strong>de</strong>s faisceaux est obtenue par la formule suivante (voir 7.4) :<br />
= <br />
∗ <br />
∗<br />
⋅ , dans laquelle ∗ est la valeur <strong>de</strong> la fonction bétatron au point d'interaction<br />
dans la direction x . À<br />
<strong>de</strong>ssous:<br />
= , c'est-à-dire au point <strong>de</strong> collision, la luminosité suit l'expression ci-<br />
=<br />
<br />
si ∗ ≫ .<br />
∗ ∗<br />
<br />
De plus , si le faisceau est rond , c'est à dire si = = <br />
se simplifie pour <strong>de</strong>venir :<br />
et<br />
∗ ∗ ∗<br />
= = , la formule précé<strong>de</strong>nte<br />
= <br />
∗ <br />
Si la taille longitudinale du faisceau <strong>de</strong>vient non-négligeable <strong>de</strong>vant ∗ , il faut tenir compte <strong>de</strong><br />
corrections car le faisceau n'est pas focalisé au même point au même instant. Ces corrections sont<br />
procurées par la fonction H telle que:<br />
<br />
<br />
∗ <br />
qui est représentée dans le graphique ci-<strong>de</strong>ssous .<br />
∗<br />
<br />
= <br />
<br />
56<br />
<br />
<br />
<br />
.<br />
<br />
∗ <br />
∗ <br />
<br />
<br />
enveloppe <strong>de</strong>s<br />
faisceaux