8. Előadás: Munkatételek
8. Előadás: Munkatételek
8. Előadás: Munkatételek
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Bojtár: Mechanika MSc Nyolcadik előadás <strong>Előadás</strong>vázlat<br />
A számítás első lépése a t = t1<br />
= ∆ t1<br />
időértékhez tartozó elmozdulás, alakváltozás és<br />
feszültség kiszámítása:<br />
u1 = ∆u1<br />
, E1<br />
= ∆E1<br />
, S1<br />
= ∆S1<br />
.<br />
Egy általános lépésnél ezeknek a tagoknak a számítási módja az előzőekben említett<br />
változókéhoz hasonló módon történik:<br />
u = u + ∆ u , E = E + ∆ E , S = S + ∆ S .<br />
n+ 1 n n+ 1 n+ 1 n n+ 1 n+ 1 n n+<br />
1<br />
Az ismeretlen ∆ u n+<br />
1 , ∆En+<br />
1 , ∆S<br />
n+<br />
1 véges növekmények számítására a virtuális<br />
elmozdulások tételét hívjuk segítségül 11 :<br />
− S : δ E dV +<br />
∗<br />
g ⋅δ u dV +<br />
( n)<br />
t ⋅δ u dS =<br />
∫ ∫ ∫ .<br />
1 1 0 0 1 0 0 1 0<br />
0 0 0<br />
0<br />
n+ n+<br />
n+ n+<br />
V V t<br />
S<br />
Itt En+ 1 En ( En+<br />
1)<br />
δ = δ + ∆ δ . Behelyettesítve a növekményi alakokat a tételbe és<br />
rendezve az egyenletet:<br />
∆S : δ E + S : ∆( δ E ) + ∆S : ∆( δ E ) dV =<br />
∫ [ n+ n n n+ n+ n+<br />
]<br />
V0<br />
1 1 1 1 0<br />
∫ ∫ ∫<br />
= g ⋅δ u dV + t ⋅δu dS − S : δE<br />
dV<br />
∗<br />
( n)<br />
0, n+ 1 0 0n+ 1 0 n n 0<br />
V0 t<br />
S0<br />
V0<br />
Feltételezve, hogy ismerjük a t = tn<br />
időponthoz tartozó megoldásokat, ez az<br />
egyenlet csak két ismeretlent ( ∆Sn+1 és ∆( δ En+ 1)<br />
) tartalmaz (megjegyezzük, hogy<br />
esetleges dinamikus hatások esetén egy harmadik ismeretlent is figyelembe kell<br />
venni, hiszen<br />
∗<br />
elemei ilyenkor b + ∆b -től függnek, ahol a növekményi tag<br />
ismeretlen).<br />
g0n+ 1<br />
0n 0n+<br />
1<br />
A második Piola-Kirchhoff-féle feszültségtenzor növekménye az anyagmodellek által<br />
meghatározott (általában nemlineáris) módon függ az alakváltozásoktól (D az anyagi<br />
merevség tenzora, most a nemlinearitás miatt az alakváltozás-tenzor függvénye):<br />
∆<br />
En+<br />
1<br />
n+<br />
1 = ∫<br />
En<br />
ahol Sn+ 1 a En+ 1 En+ 1 En<br />
S D(E): dE<br />
,<br />
∆ ∆ = − nemlineáris függvénye.<br />
Felhívjuk a figyelmet, hogy itt természetesen még csak E n az ismert mennyiség,<br />
∆ En+ 1 az ismeretlen un+ 1<br />
∆ nemlineáris függvénye (emlékeztetőül hivatkozunk a<br />
Green-Lagrange-tenzor definíciójára, lásd a második előadást). Így ∆ Sn+ 1 maga is<br />
∆ un+ 1 nemlineáris függvény lesz (még akkor is, ha D maga nem függne esetleg Etől).<br />
Mindezeket figyelembe véve végeredményben a virtuális elmozdulások tételének<br />
előbb felírt egyenlete az ismeretlen ∆ un+ 1 elmozdulás-növekmény nemlineáris<br />
függvénye lesz. Ennek a változónak iterációs meghatározására például alkalmazható<br />
Newton eljárása.<br />
11 A g vektor feletti csillag arra utal, hogy szükség esetén az esetleges dinamikai terhet ennél az<br />
elemnél kell figyelembe venni.<br />
10.06.22. 12