Metodi di calibrazione e ricostruzione degli eventi nell ... - MEG

1.3 Unificazione e Supersimmetria 11
Figura 1.5: Diagramma di Feynman per il decadimento µ → eγ all’interno dello schema
SU(5) SUSY-GUT. Al processo partecipano le particelle supersimmetriche ˜eR (selettrone), ˜µR
(smuone), ˜τR (stau), ˜χ 0 (neutralino).
“loops” con correzioni radiative di particelle supersimmetriche, con mescolamento degli sleptoni
originato da termini fuori diagonale della matrice di massa [23, 24].
In figura 1.6 vengono riportati i valori attesi per il BR (µ→eγ) nel modello SU(5) SUSY-GUT
in funzione della massa del selettrone destrogiro al variare della massa del gaugino M2 e del
rapporto dei due valori di aspettazione sul vuoto dei campi di Higgs, tan β =< H 0 2 > / < H0 1 >,
per dati valori del parametro µ contenuto nel potenziale di Higgs e di A0 [25].
Figura 1.6: Previsioni sul rapporto di decadimento di µ → eγ in funzione della massa del
selettrone destro-giro m˜eR per parametri tipici della teoria SU(5) SUSY-GUT.
Nel caso della teoria SO(10) SUSY-GUT esiste un ulteriore meccanismo di violazione del sapore
leptonico, indipendente dal precedente. In questa teoria infatti viene introdotto il campo del
neutrino destrogiro ed un meccanismo, di tipo “see-saw”, che produce una grande massa (scala
GUT) per questo neutrino, giustifica le piccole masse dei neutrini levogiri rispetto a quelle dei
leptoni carichi e prevede le loro oscillazioni [26]. Nello schema SO(10) SUSY-GUT il valore del
BR (µ→eγ) diventa funzione della massa del neutrino destrogiro, oltre che della particolare matrice
di massa (UP MNS) dei neutrini presa in considerazione. Come esposto precedentemente,
gli esperimenti KamLAND e SNO hanno ristretto la scelta alla sola ipotesi MSW LMA, che
predice l’intervallo più alto per il BR (µ→eγ) (vedi figura 1.7). In figura 1.8 vengono riportati i
valori attesi per il BR (µ→eγ) nel caso di SO(10) in funzione della massa del selettrone destrogiro