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lim < σ iσ j > (β, 0) = 0 ∀β
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la funzione di partizione può esse
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Proposizione L’ energia libera no
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metodo che fa uso dei contorni deve
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Una possibile stima per i coefficie
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Per scrivere la f in modo più conv
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Il calcolo delle funzioni di correl
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6. METODI NON PERTURBATIVI. DISEGUA
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Negli altri casi basta osservare ch
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il valore del β al quale appare la
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f(σ) ≤ f(σ ′ ) ∀σ ≺ σ
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Prendiamo il limite h → 0 + di en
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e quindi ¯β = 1 2dJ = βc.m. c ch
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Le g(A) sono g(∅) = 1 4 ∑ ∑ t
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||S|| ≤ 2 2d tan h[βJ2d] (7.13)
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¯B γ 1 (γ 2 . . .γ s ) = B(γ 2
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Le equazioni (7.30) assumono la for
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8. ALTRI MODELLI 8.1 Modello gaussi
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Si vede allora come la risoluzione
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dove n e’ un sito del reticolo a
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Sia A(k) = ∑ n eikn sin θ n , B(
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Sviluppando i prodotti si ottiene:
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Z Λ = ∑ Π b cosh β ∑ σ τ b
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8.4 Modelli di teoria di gauge. Pri
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ange finito tali correlazioni devon
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σ Γ > (β) =< ∏ ∑ σ p >=< ex
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9. ELEMENTI DI TEORIA DELLA PERCOLA
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k(n) = χ 0 + ∑ j∈Z d −{0} ne
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e, per spin-flip, anche la disuguag
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Fatto ci ci rimane da capire la rel
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10.1 Blocchi di spin e teorema del
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data da P(S(N) = y) = 1 Z N ∑ σ:
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Facciamo il limite n → ∞. La di
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complicato per cui la cosa piu’ s