APPUNTI DI MECCANICA STATISTICA Rossana Marra ... - statistiche
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Studiamo ora la derivata seconda del funzionale energia libera per stabilire quali sono i<br />
valori d’ intersezione della magnetizzazione che producono misure d’ equilibrio. Risulta<br />
d 2 φ<br />
dm 2 = −2dJ +<br />
T<br />
1 − m = 1 (<br />
−2βdJ +<br />
2 β<br />
)<br />
1<br />
1 − m 2<br />
(4.24)<br />
se β < β c<br />
risulta<br />
d 2 φ<br />
dm 2 > 0 per m = 0<br />
Dunque per temperature sufficientemente alte e campo magnetico nullo, si ha un’ unica<br />
distribuzione di probabilità all’ equilibrio, corrispondente ad una magnetizzazione nulla.<br />
se β = β c<br />
risulta<br />
d 2 φ<br />
dm 2 = 0 per m = 0<br />
In questo caso non è possibile dire se l’ energia libera abbia un minimo in corrispondenza<br />
di una magnetizzazione nulla. Per poter affermare ciò si dovrebbero studiare le derivate<br />
di ordine superiore. Questo confermerebbe che l’ energia libera ha un minimo in m = 0 e<br />
β = β c , cioè l’ equilibrio esiste ed è unico.<br />
se β > β c<br />
risulta<br />
d 2 φ<br />
dm 2 < 0 per m = 0<br />
Dunque a temperature basse l’ equilibrio del modello non è più caratterizzato da una<br />
magnetizzazione nulla. Per studiare le soluzioni rimanenti, cioè β > β c e m = ±m s ,<br />
scriviamo l’ equazione di consistenza nella forma<br />
e consideriamone le soluzioni grafiche<br />
2βdJm = arctanh m (4.25)<br />
Fig. 4.2<br />
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