APPUNTI DI MECCANICA STATISTICA Rossana Marra ... - statistiche
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4. TEORIA <strong>DI</strong> CAMPO ME<strong>DI</strong>O PER IL MODELLO <strong>DI</strong> ISING.<br />
4.1 Formulazione variazionale<br />
La teoria di campo medio è una teoria approssimata per lo studio delle transizioni di<br />
fase nel modello di Ising. Poichè in d = 1 il modello è esattamente risolubile per qualunque<br />
valore del campo magnetico esterno ed in d = 2 il modello è esattamente risolubile ad h = 0<br />
la teoria di campo medio si rivela utile nello studio del modello in d ≥ 3. Il confronto con<br />
i risultati esatti permette inoltre di stabilire la bontà delle approssimazioni. Un modo<br />
alquanto intuitivo di descrivere l’ idea di base della teoria è il seguente. La hamiltoniana<br />
del modello di Ising con interazione a prossimi vicini, campo magnetico uniforme e b.c.<br />
libere in una regione Λ ⊂ Z d è<br />
H Λ (σ) = −h ∑ i∈Λ<br />
σ i − J ∑<br />
(i,j)∈Λ<br />
σ i σ j (4.1)<br />
L’ approssimazione della teoria di campo medio consiste nel modificare la hamiltoniana<br />
(5.1) ammettendo che ogni spin del modello interagisca non con gli spin prossimi vicini, ma<br />
con il valor medio degli spin prossimi vicini, cioè con la magnetizzazione. La hamiltoniana<br />
di campo medio è data da<br />
H Λ (σ) = −h ∑ i∈Λ<br />
σ i − J 2<br />
∑<br />
i,j∈Λ<br />
σ i m j (4.2)<br />
dove<br />
m j =< σ j > c.m. (4.3)<br />
e la magnetizzazione è calcolata rispetto alla misura di campo medio. L’ equazione (4.3)<br />
è interpretata come un’ equazione di consistenza le cui soluzioni forniscono i valori della<br />
magnetizzazione permessi all’ equilibrio. Questo procedimento permette di conoscere di<br />
fatto se, per dati valori dei parametri termodinamici (β, h), lo stato d’ equilibrio sia unico<br />
oppure se siano possibili più valori per la magnetizzazione. Questo e’ la formulazione<br />
originale della teoria di campo medio. Una formulazione alternativa e’ quella variazionale.<br />
Si consideri l’ insieme delle misure trasl-invarianti definite sui sottinsiemi del reticolo<br />
Λ ⊂ Z d . Definiamo i seguenti funzionali:<br />
φ[µ] := e[µ] − Ts[µ] energia libera (4.4)<br />
e[µ] :=< −hσ 0 − 1 2 J ∑ j<br />
σ 0 σ j > µ energia (4.5)<br />
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