244 Capitolo 17 I rivelatori di particelle

Questa trattazione è solo approssimata nel caso di assorbimento completo della
radiazione. In questo caso si deve introdurre un fattore F < 1, detto fattore di
Fano:
w
R = 2.35 ⋅ F che rende la risoluzione migliore di quanto stimato. Il valore di F è
E
una funzione del tipo di radiazione e di rivelatore.
17.3 Funzione di risposta.
Per la misura degli spettri di energia un fattore importante da conoscere è la
funzione di risposta del rivelatore al tipo di radiazione. Questa rappresenta lo
spettro di ampiezza di impulso prodotto dal rivelatore quando le particelle incidenti
sono monocromatiche. Fino ad ora abbiamo considerato gaussiana la risposta, ma
questo è vero solo in pochi casi, tipicamente se la radiazione è costituita da
particelle cariche pesanti.
Se per esempio consideriamo elettroni, questi in alcuni casi potranno subire
deflessioni a grossi angoli ed uscire dal rivelatore senza avervi depositato tutta la
propria energia. La funzione di risposta non sarà più gaussiana, ma presenterà una
“coda” (fig. 17.3) nella zone dello spettro a bassa energia, originata dagli eventi di
tipo B (vedi figura 17.4) Lo stesso effetto è prodotto nel caso che l’elettrone perda
energia per irraggiamento ed il fotone di bremsstrahlung generato sfugga al
rivelatore (evento C).
dN/dE
Fig. 17.3 “coda” della funzione di risposta ad elettroni
E
Se le particelle incidenti sono fotoni, la funzione di risposta è ancora più
complicata. Risulta chiaro che il rivelatore “vede” il fotone attraverso gli elettroni
da esso generato per interazione fotoelettrica, compton o produzione di coppie
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