244 Capitolo 17 I rivelatori di particelle

dove x rappresenta lo spessore effettivo di rivelatore “visto” dalla radiazione (vedi
fig. 17.8) e λ il libero cammino medio all’interno del rivelatore.
Nel caso di fotoni λ = 1/µ , mentre nel caso di particelle cariche il valore di λ è
confrontabile con le distanze interatomiche, cosicché p int = 1.
L’efficienza totale può essere fattorizzata in due termini: l’efficienze intrinseca e
l’efficienze geometrica o accettanza: ε tot = ε intr ⋅ ε geom
L’efficienza intrinseca rappresenta quindi la frazione di eventi registrati tra quelli
che sono diretti nel rivelatore.. L’efficienze intrinseca è ovviamente una funzione
del tipo di radiazione, della sua energia e del tipo di materiale di cui è composto il
rivelatore.
17.6 Tempo morto
La registrazione di un evento richiede un certo tempo e il rivelatore rimane
insensibile per questo tempo, detto tempo morto. Se un secondo evento non dista
temporalmente dal primo per più del tempo morto, non viene registrato. E’ evidente
che se siamo interessati ad una qualsiasi misura di intensità di radiazione è
importante conoscere il tempo morto per poter correggere opportunamente la
misura.
1
2
3
4
5
6
7
τ τ τ τ τ
Fig. 17.9 visualizzazione del tempo morto di un rivelatore
Nell’esempio riportato in figura 17.9 gli eventi numero 4 e 6 non sono registrati.
Supponiamo che in una misura durata un tempo complessivo T siano stati registrati
k conteggi. Se il tempo morto del rivelatore è τ, l’intensità di conteggi corretta m è
data da:
mT = k + m⋅k⋅τ
infatti k rappresenta il numero di conteggi rivelati e k⋅τ il tempo totale durante il
quale il rivelatore è rimasto insensibile: poiché l’intensità vera di conteggi è m, nel
tempo k⋅τ il numero di conteggi persi è m⋅k⋅τ . Risolvendo:
k
m =
T
k
1 − τ
T
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