fundamentos de fÃsica i fundamentos de fÃsica i - Departamento de ...
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AULA 4 QUEDA LIVRE<br />
OBJETIVOS<br />
• APLICAR OS CONCEITOS DE CINEMÁTICA EM MOVIMENTOS DE QUEDA LIVRE<br />
4.1 QUEDA LIVRE<br />
Quando um corpo está sujeito apenas à atração gravitacional, diz-se que ele está em queda<br />
livre. A queda da maçã <strong>de</strong> uma macieira, uma pedra lançada verticalmente para cima e o<br />
movimento orbital <strong>de</strong> um satélite são exemplos <strong>de</strong> movimentos <strong>de</strong> queda livre quando os<br />
efeitos da resistência do ar po<strong>de</strong>m ser <strong>de</strong>sprezados.<br />
Consi<strong>de</strong>re agora o movimento <strong>de</strong> uma pedra lançada verticalmente para cima como mostra<br />
a figura 4.2. Se a resistência do ar é <strong>de</strong>sprezada, a única força atuante sobre a pedra é a força <strong>de</strong><br />
atração da Terra dirigida para o seu centro. Isso significa que a aceleração g possui a mesma<br />
direção da trajetória <strong>de</strong>scrita pela pedra, mas possui sentido contrário ao <strong>de</strong>slocamento no<br />
movimento <strong>de</strong> subida (figura 4.2a) e mesmo sentido no movimento <strong>de</strong> <strong>de</strong>scida (figura 4.2b).<br />
Desse modo, durante a subida a aceleração é contrária ao movimento fazendo com que sua<br />
velocida<strong>de</strong> diminua até se anular em certo ponto (no ponto mais alto da trajetória). A partir daí,<br />
no movimento <strong>de</strong> <strong>de</strong>scida, a aceleração tem o mesmo sentido do movimento fazendo com que sua<br />
velocida<strong>de</strong> aumente.<br />
Em nenhum ponto da trajetória sua aceleração é nula!<br />
De acordo com a lei <strong>de</strong> Gravitação Universal, proposta por Newton, a aceleração<br />
gravitacional g na superfície da Terra é dada por:<br />
GM<br />
g =<br />
R<br />
T<br />
2<br />
T<br />
on<strong>de</strong> R T é o raio da Terra e M T é a massa da Terra. Portanto, a força <strong>de</strong> atração da Terra sobre<br />
qualquer corpo, diminui à medida que nos afastamos <strong>de</strong> seu centro. Em particular, se h é a altura<br />
acima da superfície da Terra temos que:<br />
GM<br />
T<br />
g = .<br />
2<br />
( R + h)<br />
T<br />
O valor exato varia <strong>de</strong> um local para outro.<br />
Porém, é uma boa aproximação consi<strong>de</strong>rá-la<br />
constante nas proximida<strong>de</strong>s da Terra (figura<br />
4.1) se o corpo estiver sujeito apenas à força<br />
gravitacional. Neste caso é comum<br />
chamarmos <strong>de</strong> aceleração <strong>de</strong> queda livre ou<br />
aceleração da gravida<strong>de</strong>, sendo seu valor<br />
aproximado próximo à superfície terrestre<br />
igual a<br />
g<br />
GM<br />
2<br />
= T<br />
= 9,8m<br />
/ s .<br />
2<br />
RT<br />
Figura 4.1: A aceleração <strong>de</strong> queda livre diminui à<br />
medida que se afasta do centro da Terra.<br />
(a)<br />
(b)<br />
Figura 4.2: Movimentos <strong>de</strong> (a) subida e (b) <strong>de</strong>scida <strong>de</strong> uma bola lançada verticalmente para<br />
cima. A figura mostra o movimento da bola em quatro instantes <strong>de</strong> tempo diferentes. Como no<br />
movimento <strong>de</strong> subida a aceleração é contrária ao movimento, a velocida<strong>de</strong> diminui até se<br />
anular no ponto mais alto da trajetória. Nesse ponto a aceleração não é nula, <strong>de</strong> modo que a<br />
velocida<strong>de</strong> começa a aumentar “para baixo”.<br />
A aceleração da bola é a aceleração da gravida<strong>de</strong>, <strong>de</strong> módulo g é dirigida<br />
para baixo o tempo todo. Veja o <strong>de</strong>senho <strong>de</strong> g na figura!<br />
Atenção<br />
A velocida<strong>de</strong> no ponto mais alto da trajetória, da bola arremessada para cima, é nula. No entanto<br />
sua aceleração possui módulo constante g e está dirigida para o centro da Terra. É um erro<br />
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