economia de energia e redução do pico da curva de demanda para ...

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onde
segmento.
∆ Pi
é a variação de pressão, ρ i
é a densidade média e
H
i
é a altura do i-ésimo
Adicionalmente, a soma das variações de pressão em todo o circuito é nula, Eq. 3.13.
N
∑
i=
1
N
∑
ρ h = ρ H
(3.13)
i
fi
i=
1
i
i
Para cada intervalo de tempo, o escoamento do circuito termossifão deve satisfazer a Eq.
3.13. A densidade de cada nó é calculada em função da temperatura local de acordo com as
Eqs. 3.2 e 3.3 propostas no trabalho de Close (1962). A distribuição de temperatura e as
perdas de carga por fricção em cada nó do coletor e tubos de conexão são determinadas
conforme descrição a seguir.
Os tubos de conexão são considerados como nós únicos com capacitância térmica
desconsiderável. Um balanço de energia nos tubos de conexão fornece a Eq. 3.14 para a
temperatura média do tubo e a Eq. 3.15 para a temperatura de saída,
T
p
•
⎧ ⎡ ( ) ⎤⎫
mc ⎪ UA
P
p ⎪
= T ( ) ( )
⎨ ⎢ ⎥
a
+ Tpi
− Ta
⋅ 1 − exp −
• ⎬
(3.14)
UA ⎪ ⎢ ⎥
p
⎩ ⎣ mc ⎦⎪
P ⎭
( UA)
⎡ ⎤
p
T ( ) ⎢ ⎥
po
= Ta
+ Tpi
− Ta
⋅ exp −
(3.15)
•
⎢ ⎥
⎣ mcP
⎦
onde T
p
é a temperatura média ao longo do tubo, T
pi
é a temperatura de entrada no tubo, T
po
é a temperatura de saída do tubo e
tubo.
( UA)
p
é o coeficiente global de transferência de calor do
As perdas de carga por fricção nos tubos são avaliadas pela Eq. 3.16,
h
f
2 2
f
DLV
kV
= +
(3.16)
2gD
2g