beskrivning och utvärdering av diffusions mr - Örebro universitet

Examensarbete 10p Örebro Universitet VT 2006
Uttrycket ges av ekvation 2.4 nedan, där M xy0 är ursprungsläget för magnetiseringen i
normalläget. Mxy är magnetiseringsvektorns storlek vid tiden t/T2.
M xy=M xy0 e −t /T 2
Sammantaget kan man säga att T1 är ett mått på återgången till jämviktsläge för den longitudinella
magnetiseringen samt T2 måttet på den transversella återgången.
B 0
x
z
Figur 2.6 beskriver den makroskopiska magnetiseringsvektorn, samt dess läge vid excitation av RF
puls samt återgången till jämviktsläge.
Relaxationsprocessen kan även beskrivas med Bloch's ekvation nedan
d M
dt =M x B− x M x
T 2
M
y
x
− y M y
−z
T 2
M z−M 0
T 1
z
där Mx, My, och Mz är komponenter av M och M0 är |M| innan RF pulsen applicerades. T1 och T2 är
tidskonstanterna för relaxationsprocessen.
10
M
y
(2.4)
Figur 2.6 a) Makroskopiska magnetiseringsvektorn, M. Spinnet processerar runt B0.
b) När en 90 ° RF puls exciteras, vrids vektorn ner i transversalplanet. c) Relaxations
koefficienten T1 beskriver återgången av vektorn till Mz samt relaxations koefficienten
T2 beskriver återgången i transversalplanet, det vill säga Mxy.
x
z
M z
a) b) c)
(2.5)
M xy
y