ЦИЭС - xcels

148
10 14
10 11
a)
ÑX
10 8 10 ‐4
10 5
10 ‐2
θ, rad
ω
, eV
10 10 0
EDF, (a. u.)
b)
10 20 30
FX, (10 21 ·c -1 )
1.2
0.8
0.4
0
c)
BX, (mm -2 ·mrad -2 ·c -1 )
2·10 25
d)
10 25
0
10 4 10 8 10 4 10 8
ω , eV
, eV
ω
Рис. 4.18. a) Спектр излучения внешнего электронного пучка, после прохождения
лазерным импульсом дистанции ct /λ = 4500 ; b) распределение по энергии
электронов пучка: сплошная линия соответствует ct /λ = 4500 , пунктирная стрелка
показывает начальное моноэнергетическое распределение электронного пучка c)
фотонный поток и d) спектральная яркость. Пунктирная линия на Рис. c) и d)
соответствует ct /λ = 500 , сплошная линия соответствует ct /λ = 4500
Распределение фотонов по энергии и углу в течение времени
взаимодействия
T int
= 4500λ / c показано на Рис. 4.18(a). При такой энергии пучка
интенсивность плазменного ондулятора равна примерно K ≈ 817 . Как следует из
Рис. 4.18(a) релятивистский сгусток излучает жесткие фотоны в узкий телесный
угол. Максимум спектра фотонов лежит вблизи энергии 210 МэВ. Излучение
заключено в узком угле относительно оси распространения пучка θ ≈ 10 мрад, что
близко к значению, которое следует из оценки K / γ ≈ 15 мрад. Полное число
фотонов, испускаемых электронами сгустка, равно примерно
означает, что каждый фотон испускает примерно
количество фотонов с энергией
ω , получаем
c
11
2× 10 . Это
6 фотонов. Оценивая
N –
11
N
X
≈ N
e
N
X
;1.5×10 , где
e
число электронов в сгустке. Таким образом, значение, следующее из оценки,
находится в хорошем согласии с результатами моделирования. Сгусток потерял
примерно треть своей энергии на излучение. Распределение энергии электронов
сгустка после взаимодействия показано на Рис. 4.18(b). Поток фотонов и яркость
как функция энергии фотона показаны на Рис. 4.18(c,d). Яркость излучения