Volltext - Fachbereich Physik - Universität Hamburg
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2.3 Der E2-Übergang 2 S1/2 ↔ 2 D5/2 23<br />
einzelnen Zeeman-Übergänge mit dem Quadrat des entsprechenden Wigner-3j-Symbols,<br />
vgl. Tabelle 2.3.2, gewichtet werden [SOB72]. Die Emissionsbandbreite des anregenden<br />
Lasers ist hinreichend schmal, um die einzelnen Zeeman-Komponenten selektiv anregen<br />
zu können. Für die realistische Annahme, daß die Zeeman-Niveaus des Grundzustandes<br />
gleichbesetzt sind, d.h. die Besetzungswahrscheinlichkeit für jedes Zeeman-Niveau<br />
beträgt 1/(2JS+1), ist die Rate der Anregung vom Zustand |S,mJ S 〉 nach |D,mJ D 〉 gegeben<br />
durch<br />
Übergangsrate (10 6 /s)<br />
500<br />
400<br />
300<br />
200<br />
100<br />
W<br />
S D<br />
mJ →mJ<br />
=<br />
J + ⋅ ⋅<br />
1<br />
2 1<br />
( E2)<br />
2 ( E2<br />
)<br />
( )<br />
S<br />
3 j W . (2.3.15)<br />
0<br />
0 10 20 30 40 50<br />
Lichtleistung (μW)<br />
Abb. 2.3.3: Anregungsrate W (E2) des E2-Übergangs 2 S1/2- 2 D5/2 im Yb + -Ion im Resonanzfall<br />
für den Strahlfokus r=21μm und die Laserbandbreite γ=2π⋅1kHz<br />
Für den Strahlfokus r=21μm und die Laserbandbreite γ=2π⋅1kHz ist in Abb. 2.3.3 die<br />
mit Gleichung (2.3.11) berechnete Anregungsrate des E2-Übergangs gegen die<br />
Lichtleistung des anregenden Feldes aufgetragen. Die Anregungsraten der einzelnen<br />
Zeeman-Übergänge folgen mit Gleichung (2.3.15).
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