Aufgabe 1
Aufgabe 1
Aufgabe 1
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<strong>Aufgabe</strong> 3<br />
Drei linienförmige Leiter treffen im Ursprung aufeinander. Der Leiter in der positiven z-Achse führt<br />
den Strom I 0 . Dieser Strom teilt sich zu gleichen Anteilen auf die beiden Leiter in der positiven x-<br />
und y-Achse auf. Berechnen Sie die magnetische Feldstärke ⃗ H(⃗r) im Punkt P (a, b, 0).<br />
z<br />
I 0<br />
I 0 /2 I 0 /2<br />
x<br />
a<br />
P (a, b, 0)<br />
b<br />
y<br />
Das Gesamtmagnetfeld der Leiteranordnung am Beobachtungspunkt bei ⃗r = a⃗e x + b⃗e y wird aus der<br />
Superposition der Feldbeiträge der drei einzelnen Leiterabschnitte bestimmt. Der Weg des Stromes<br />
durch den Leiter beschreibt sich dabei durch den Quellpunktvektor ⃗r ′ i = i′ ⃗e i und das Wegelement<br />
d⃗r ′ i = di′ ⃗e i mit i ∈ {x, y, z}. In z-Richtung ist der aus dem Unendlichen kommende und bis zum<br />
Ursprung fließende Strom I 0 zu berücksichtigen und es gilt<br />
⃗H z = I 0<br />
4π<br />
ˆ0<br />
∞<br />
dz ′ ⃗e z × ( a⃗e x +b⃗e y −z ′ )<br />
⃗e z<br />
√ = I 0<br />
a 2 +b 2 +z ′23 4π<br />
= − I [<br />
0<br />
4π (b⃗e z ′ ] 0<br />
x − a⃗e y )<br />
(a 2 +b 2 ) √ a 2 +b 2 +z ′2 ∞<br />
ˆ0<br />
∞<br />
dz ′( )<br />
a⃗e y − b⃗e x<br />
√<br />
a 2 +b 2 +z = I ˆ0<br />
0<br />
′23 4π (a⃗e dz ′<br />
y − b⃗e x ) √<br />
a 2 +b 2 +z ′23<br />
= I 0 b⃗e x − a⃗e y<br />
4π a 2 +b 2<br />
Der Beitrag des Leiterstückes entlang der x-Achse berechnet sich zu<br />
⃗H x = I 0/2<br />
4π<br />
= I 0b<br />
8π ⃗e z<br />
ˆ∞<br />
0<br />
dx ′ ⃗e x × ( (a−x ′ )<br />
)⃗e x + b⃗e y<br />
√ = I ˆ∞<br />
0 bdx ′ ⃗e z<br />
√<br />
(a−x ′ ) 2 + b 23 8π<br />
= I 0b<br />
(a−x ′ ) 2 + b 23 8π ⃗e z<br />
[<br />
] ∞<br />
a − x ′<br />
−<br />
b 2√ (a − x ′ ) 2 + b 2 0<br />
0<br />
= I (<br />
)<br />
0 a<br />
1 + √ ⃗e z<br />
8πb a 2 + b 2<br />
und analog folgt für das Leiterstück entlang der y-Achse<br />
⃗H y = I 0/2<br />
4π<br />
ˆ∞<br />
0<br />
= − I 0a<br />
8π ⃗e z<br />
dy ′ ⃗e y × ( a⃗e x + (b−y ′ )<br />
)⃗e y<br />
√ = I 0<br />
a 2 + (b−y ′ ) 23 8π<br />
[<br />
] ∞<br />
b − y ′<br />
−<br />
a 2√ a 2 + (b − y ′ ) 2 0<br />
ˆ∞<br />
0<br />
= − I 0<br />
8πa<br />
womit die gesamte magnetische Feldstärke lautet<br />
⃗H = H ⃗ x + H ⃗ y + H ⃗ z = I 0 b⃗e x − a⃗e y<br />
4π a 2 +b 2 + I 0<br />
8π<br />
−ady ′ ⃗e z<br />
√<br />
a 2 + (b−y ′ ) 23 = −I 0a<br />
8π ⃗e z<br />
(<br />
1 +<br />
b<br />
√<br />
a 2 + b 2 )<br />
⃗e z<br />
( 1<br />
b + a<br />
b √ a 2 + b 2 − 1 a +<br />
ˆ∞<br />
0<br />
ˆ∞<br />
0<br />
∞<br />
dx ′<br />
√<br />
(a−x ′ ) 2 + b 23<br />
dy ′<br />
√<br />
a 2 + (b−y ′ ) 23<br />
)<br />
b<br />
a √ ⃗e z<br />
a 2 + b 2<br />
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