Aufgabe 1
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<strong>Aufgabe</strong> 7<br />
(a) Weisen Sie nach, dass die folgenden Aussagen gelten: (2 Punkte)<br />
(1) Ein Wirbelfeld ist stets quellenfrei.<br />
Für Wirbelfelder W ⃗ (⃗r) = rot F ⃗ (⃗r) folgt die Quellenfreiheit aus<br />
div W ⃗ (<br />
(⃗r) = div rot F ⃗ )<br />
(⃗r) = 0<br />
(2) Ein Vektorfeld, das als Gradient einer skalaren Funktion dargestellt werden kann, ist stets<br />
wirbelfrei.<br />
Für Vektorfelder ⃗ F (⃗r), welche sich als Gradient einer skalaren Funktion Φ darstellen lassen,<br />
folgt die Wirbelfreiheit aus<br />
⃗F (⃗r) = grad Φ ⇒ rot ⃗ F (⃗r) = rot (grad Φ) = ⃗0<br />
(b) Wann wird ein Medium mit der Permittivität ε, elektrischen Leitfähigkeit κ und Permeabilität<br />
µ als linear, homogen und isotrop bezeichnet? (2 Punkte)<br />
• Homogenität besteht, falls die Materialgrößen ortsunabhängig bzw. räumlich konstant sind<br />
mit ε ≠ ε(⃗r) (analog für µ und κ).<br />
• Isotropie liegt vor, wenn die Materialgrößen skalare Größen, also unabhängig von der Richtung<br />
der Felder ⃗ E und ⃗ H sind.<br />
• Linearität ist gegeben, sofern die Materialgrößen nicht vom Betrag der Feldgrößen abhängig<br />
sind, d.h. ε ≠ ε( ⃗ E, ⃗ H) (analog für µ und κ).<br />
(c) Geben Sie die Maxwell-Gleichungen in Differentialform sowie die Materialgleichungen für isotrope,<br />
lineare und homogene Medien an. (2 Punkte)<br />
Die Maxwell-Gleichungen lauten in Differentialform<br />
div ⃗ D = ϱ V<br />
div ⃗ B = 0<br />
Zusammen mit den Materialgleichungen<br />
rot E ⃗ = − ∂ B ⃗<br />
∂t<br />
rot H ⃗ = J ⃗ + ∂ D ⃗<br />
∂t<br />
⃗D = ε 0 ε r<br />
⃗ E ⃗ B = µ0 µ r<br />
⃗ H ⃗ J = κ ⃗ E<br />
beschreiben sie das Verhalten elektrischer und magnetischer Felder in Materie.<br />
(d) Leiten Sie aus den Maxwell-Gleichungen die Kontinuitätsgleichung ab. Wie lautet die Gleichung<br />
für stationäre Ströme? (4 Punkte)<br />
Ausgehend von den Maxwell-Gleichungen erhält man mithilfe des Integralsatzes von Gauß<br />
rot ⃗ H = ⃗ J + ∂ ∂t ⃗ D<br />
[<br />
div rot H ⃗ = 0 = div ⃗J + ∂ ]<br />
D<br />
∂t ⃗ = div J ⃗ + ∂ (<br />
div D<br />
∂t<br />
⃗ )<br />
= div J ⃗ + ∂ ∂t ϱ V<br />
div ⃗ J = − ∂ϱ V<br />
∂t<br />
Für stationäre Ströme gilt ∂ϱ V<br />
∂t<br />
= 0, womit div ⃗ J = 0 folgt.<br />
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