Warum haben Teilchen eine Masse = 0?

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Letztes Bsp.: Die Maxwell-Gleichungen mit Quellterm J µ Wir betrachten deshalb noch ein masseloses Vektorfeld, aber nun mit einem Quellterm J µ , wie er in der Elektrodynamik vorkommt. L = −1 16π Fµν F µν − 1 c Jµ A µ , wo F µν wie vorher auf Seite 15 definiert ist und J µ eine bestimmte Funktion sei, die die Strom- und Ladungsdichten beschreibt. Die Euler-Lagrange-Gleichungen lauten nun ∂ µ F µν = 4π c Jµ , was genau die Tensorform der Maxwellgleichungen ist, vgl.Seite 3. Sie beschreibt die elektromagnetischen Felder, die durch eine Anordnung von Ladungs- und Stromdichten erzeugt werden. Die Größe J µ darf nicht frei erfunden werden, sondern muss ∂ ν J ν = 0 Physik IV - V10, Seite 16
erfüllen,weilja∂ µ ∂ ν F µν = 0gilt.DieStromdichtemussdieKontinuitätsgleichung erfüllen. Physik IV - V10, Seite 17
Seite 1 und 2: Warum haben Teilchen eine Masse ≠
Seite 3 und 4: zusammengefasst: F µν = ⎛ ⎜
Seite 5 und 6: In der Quantenelektrodynamik (QED)
Seite 7 und 8: Repetition: Der Lagrange-Formalismu
Seite 9 und 10: Lagrange-Funktionen in der relativi
Seite 11 und 12: Bsp.I: Die Klein-Gordon Gleichung f
Seite 13 und 14: Für das Spinorfeld ψ geht die Sac
Seite 15: die Proca-Gleichung, welche ein Spi
Seite 19 und 20: Die Eich-Invarianz Den Sachverhalt,
Seite 21 und 22: natürlich nicht, neu tritt ein zus
Seite 23 und 24: transformiert. Auch dies ist keine
Seite 25 und 26: Und wo finden wir die Masse? Ja,gut
Seite 27 und 28: Vorschrift für den Massenterm Um d
Seite 29 und 30: Was lernen wir daraus? −µ/λ U(
Seite 31 und 32: Spontane Symmetriebrechung II Inter
Seite 33 und 34: in einer spontant gebrochenen konti
Seite 35 und 36: Dies kann erreicht werden, indem wi
Seite 37 und 38: m η = √ 2µ/c und das masselose
Seite 39 und 40: wird wegen ihrer Eichinvarianz ihre

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