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Bonn bierenden Cerenkov-Zählern [11]. Parallel dazu wurde, in Kollaboration mit Pisa und Rom, die Lebensdauer des η-Mesons über den Primakoff-Effekt mit hoher Genauigkeit gemessen. In den 70-er Jahren hat Bonn über eine Beteiligung am BONANZA-Detektor am ersten Hamburger e + e − - Speicherring DORIS experimentiert (G. Nöldeke, M. Tonutti). Abbildung 6. Das 2,5 GeV-Synchrotron in Bonn. In Bonn wurde ein zweites, größeres Elektronensynchrotron mit einer Endenergie von bis zu 2,5 GeV gebaut [12], das seit 1967 in Betrieb ist (K.-H. Althoff, J. Drees, A. Febel, G. Knop, W. Paul, H. E. Stier). Die Elektronen werden auf einem Ring von 22,20 m Durchmesser, bestückt mit zwölf combined-function Ablenkmagneten und Sextupolkomponenten zur Korrektur auf chromatische Effekte in den fokussierenden und defokussierenden Sektoren, beschleunigt (Abb. 6). Hiermit begann in Bonn eine neue Ära von Teilchenstreuexperimenten an externen Photonen- und Elektronenstrahlen. Die Schwerpunkte des Forschungsprogramms lagen auf der Erzeugung von Mesonen in Photo- und Elektroproduktion in dem gegenüber dem 500 MeV-Synchrotron erweiterten Energiebereich der Nukleonresonanzen, sowie der Messung von Formfaktoren an Protonund Deuterontargets [13]. Das an der 500 MeV-Maschine bereits begonnene Experimentierprogramm zur Ein-Pion-Photoproduktion mit Bremsstrahlungsphotonen wurde an der 2,5 GeV-Maschine fortgesetzt, nun mit polarisierten Targets, und dadurch auf 8
Abbildung 7. Wirkungsquerschnitte der π 0 -Photoproduktion in Rückwärtsrichtung in Abhängigkeit von der Virtualität des Photons |q 2 | für verschiedene Schwerpunktsenergien und Impulsüberträge. Durchgezogene Linie: ρ-Pole-Formfaktor [14]. wichtige Polarisationsvariable erweitert (K.-H. Althoff, P. Brinkmann, H. M. Fischer, W. J. Schwille, R. Wedemeyer). An der 2,5 GeV-Maschine wurden die weltweit ersten Messungen an polarisierten Neutronen durchgeführt. Die dafür benötigten polarisierten Targets sind Bonner Entwicklungen (siehe unten). In weiteren Photoproduktionsexperimenten wurden die Comptonstreuung gemessen (M. Jung, R. Wedemeyer) und die nun zugängige schwellennahe Erzeugung von Hyperonen, Kaonen, η-Mesonen und leichten Vektormesonen untersucht (D. Husmann, R. Kose, G. Nöldeke, W. Paul, T. Reichelt, W. J. Schwille). Die Ein-Pion-Photoproduktion wurde durch die Elektroproduktion auf virtuelle Photonen erweitert (J. Drees, G. Knop, K. Heinloth, H. E. Stier). Abbildung 7 zeigt eines der Ergebnisse: Der Wirkungsquerschnitt für die Elektroproduktion von neutralen Pionen in Rückwärtsrichtung geht nicht stetig in den der π 0 -Photoproduktion über, wenn die Virtualität des Photons (|q 2 |) gegen Null geht [14]. Im vorliegenden Experiment wurde die Elektroproduktion von π 0 erstmals für extrem kleine Werten von |q 2 | und große Nukleon-Rückstoßimpulse gemessen. Während die |q 2 |-Abhängigkeit des Wirkungsquerschnitts von den reellen zu den virtuelle Photonen im Bereich der dritten Nukleonresonanz, bei W=1540 MeV, durch den ρ-Pol-Formfaktor beschrieben wird (linke Abbil- 9
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