Introducción a los modelos climáticos simples utilizados en - IPCC
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30<br />
Introducción a <strong>los</strong> mode<strong>los</strong> climáticos <strong>simples</strong> <strong>utilizados</strong> <strong>en</strong> el Segundo Informe de Evaluación del <strong>IPCC</strong><br />
Anomalía de la temperatura (°C)<br />
Anomalía de la temperatura (°C)<br />
Anomalía de la temperatura (°C)<br />
0.75<br />
0.50<br />
0.25<br />
0.00<br />
-0.25<br />
a)<br />
-0.50<br />
1850 1880 1910 1940 1970 2000<br />
0.75<br />
0.50<br />
0.25<br />
0.00<br />
-0.25<br />
b)<br />
-0.50<br />
1850 1880 1910 1940 1970 2000<br />
0.75<br />
c)<br />
OBS<br />
0.50<br />
∆T 2x = 1.5°C<br />
∆T 2x = 2.5°C<br />
∆T 2x = 4.5°C<br />
0.25<br />
0.00<br />
-0.25<br />
OBS<br />
∆T2x = 1.5°C<br />
∆T2x = 2.5°C<br />
∆T2x = 4.5°C<br />
OBS<br />
∆T2x = 1.5°C<br />
∆T2x = 2.5°C<br />
∆T2x = 4.5°C<br />
-0.50<br />
1850 1880 1910 1940 1970 2000<br />
Tiempo (años)<br />
será el cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to medio del océano profundo. Un aum<strong>en</strong>to<br />
de la magnitud de la variación termohalínica resultará <strong>en</strong> un<br />
m<strong>en</strong>or cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to del océano profundo, mi<strong>en</strong>tras que una<br />
disminución de la variación termohalínica ocasionará un cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to<br />
mayor del océano profundo. Por último, una reducción<br />
del coefici<strong>en</strong>te de difusión vertical causará un cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to<br />
m<strong>en</strong>or del océano profundo. Estas discrepancias del cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to<br />
del océano profundo pued<strong>en</strong> producir difer<strong>en</strong>cias<br />
acusadas del compon<strong>en</strong>te de expansión térmica del aum<strong>en</strong>to<br />
medio mundial del nivel del mar asociado con un cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to<br />
de la superficie determinado (ver también la sección 5).<br />
En ambos mode<strong>los</strong>, se supone que la respuesta de la temperatura<br />
media mundial a una perturbación por forzami<strong>en</strong>to<br />
radiativo dep<strong>en</strong>de sólo del valor medio mundial de la perturbación,<br />
y que la s<strong>en</strong>sibilidad climática es la misma, sea cual<br />
fuere la magnitud o dirección del forzami<strong>en</strong>to radiativo. Como<br />
se señala <strong>en</strong> la sección 2.3.4, se cree que, <strong>en</strong> la mayoría de <strong>los</strong><br />
casos, la dep<strong>en</strong>d<strong>en</strong>cia de la s<strong>en</strong>sibilidad climática con respecto<br />
a la magnitud, la dirección y la naturaleza del forzami<strong>en</strong>to es<br />
pequeña <strong>en</strong> comparación con la incertidumbre de la s<strong>en</strong>sibilidad<br />
propiam<strong>en</strong>te dicha (un factor de 3).<br />
Las dos incertidumbres más importantes de las predicciones del<br />
cambio futuro de la temperatura media mundial son la s<strong>en</strong>sibilidad<br />
climática y el forzami<strong>en</strong>to por aerosoles, que comp<strong>en</strong>san <strong>en</strong><br />
parte el cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to debido a las conc<strong>en</strong>traciones creci<strong>en</strong>tes<br />
de gases de efecto invernadero. En las Figuras 10a y b (SIE<br />
GTI, Figura 8.4) se ilustra el impacto de las hipótesis alternativas<br />
sobre la s<strong>en</strong>sibilidad climática y el forzami<strong>en</strong>to por aerosoles,<br />
calculado mediante un modelo de difusión–aflorami<strong>en</strong>to<br />
Figura 10. Comparación de <strong>los</strong> cambios de temperatura media mundial observados<br />
<strong>en</strong>tre 1861 y 1994 y <strong>los</strong> simulados con un modelo del balance de <strong>en</strong>ergía de<br />
difusión-aflorami<strong>en</strong>to. La ejecución del modelo se hizo primero con forzami<strong>en</strong>tos<br />
debidos a: a) sólo gases de efecto invernadero, b) gases de efecto invernadero y<br />
aerosoles, y c) gases de efecto invernadero, aerosoles y una estimación de <strong>los</strong><br />
cambios de radiación solar. En todos <strong>los</strong> casos, el forzami<strong>en</strong>to medio mundial por<br />
gases de efecto invernadero de 1990 es de 2,3 W m -2 , de una gama de incertidumbres<br />
que oscilan <strong>en</strong>tre 2,0 y 2,8 W m -2 , el forzami<strong>en</strong>to medio mundial por aerosoles<br />
de 1990 es de -1,3 W m -2 , de una gama de incertidumbres que oscilan <strong>en</strong>tre -0,2 y<br />
-2,3 W m -2 , y un forzami<strong>en</strong>to por radiación solar a lo largo del período 1861-1990<br />
de 0,4 W m -2 , de una gama de incertidumbres que oscilan <strong>en</strong>tre 0,1 y 0,5 W m -2 .<br />
Las simulaciones se efectuaron con s<strong>en</strong>sibilidades climáticas de 1,5, 2,5 y 4,5°C.<br />
Copiada del SIE GTI (Figura 8.4).<br />
Cambio de la temperatura mundial (°C)<br />
4<br />
3<br />
2<br />
1<br />
Incluidos <strong>los</strong> cambios de<br />
aerosoles después de 1990<br />
Aerosoles constantes 1990<br />
∆T 2x =4.5°C<br />
∆T 2x =2.5°C<br />
∆T 2x =1.5°C<br />
calor neto hacia o desde el océano profundo, y la respuesta de<br />
la temperatura media mundial de la superficie y la atmósfera <strong>en</strong><br />
estado de equilibrio está gobernada por el amortiguami<strong>en</strong>to<br />
radiativo hacia el espacio. Pero estos tres factores sí ti<strong>en</strong><strong>en</strong> una<br />
fuerte influ<strong>en</strong>cia <strong>en</strong> el ritmo con que se alcanza el estado de<br />
equilibrio, como se indica más arriba. Además, cada uno de<br />
estos factores ejerce una influ<strong>en</strong>cia fuerte sobre la temperatura<br />
del océano profundo <strong>en</strong> estado de equilibrio. Por ello, cuanto<br />
mayor sea el cal<strong>en</strong>tami<strong>en</strong>to de las aguas polares, tanto mayor<br />
0<br />
2000 2020 2040 2060 2080 2100<br />
Año<br />
Figura 11. Cambio de la temperatura media mundial después de 1990<br />
proyectado por el modelo de difusión-aflorami<strong>en</strong>to unidim<strong>en</strong>sional descrito<br />
<strong>en</strong> la sección 4.2 para el esc<strong>en</strong>ario de emisiones IS92a, con s<strong>en</strong>sibilidades<br />
climáticas de 1,5, 2,5 y 4,5°C y emisiones creci<strong>en</strong>tes de aerosoles (línea<br />
<strong>en</strong>tera) o constantes después de 1990 (línea quebrada). Copiada del SIE GTI<br />
(Figura 6.20).