université de montréal développement de la méthode sn à schémas ...
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frontière est égal au flux sur une autre frontière parallèle au domaine.<br />
φ( −→ r s , V n , ̂Ω) = φ( −→ r s + ∆r, V n , ̂Ω) (1.19)<br />
avec ∆r le pas du réseau.<br />
1.5 L’approche multigroupe<br />
La résolution <strong>de</strong> l’équation <strong>de</strong> transport par le biais <strong>de</strong> métho<strong>de</strong> déterministe implique un<br />
traitement spécial <strong>de</strong> <strong>la</strong> dépendance en énergie. L’approche multigroupe consiste <strong>à</strong> subdiviser<br />
le domaine d’énergie en G groupes dans lesquels les neutrons seront considérés<br />
comme monocinétiques. Les quantités dépendant <strong>de</strong> l’énergie seront ensuite con<strong>de</strong>nsées<br />
sur chaque groupe.<br />
On utilise <strong>de</strong> manière courante <strong>la</strong> variable léthargie u = ln(E 0 /E) sur le domaine énergétique<br />
[0, E 0 ], <strong>de</strong> tel sorte que :<br />
W g = {u; u g−1 ≤ u ≤ u g } = {E; E g ≤ E ≤ E g−1 }; g = 1, G (1.20)<br />
avec u g = ln(E 0 /E g ) et u 0 = 0. Ainsi le spectre d’énergie est divisé en G groupes<br />
]E g , E g−1 [ avec g = [1, G]. Les groupes <strong>de</strong> plus hautes énergies se retrouvent donc en<br />
premier, E 1 > E 2 ... > E G .<br />
On peut dès lors exprimer l’équation <strong>de</strong> transport en formalisme multi-groupe :<br />
̂Ω · −→ ∇φ g ( −→ r , ̂Ω) + Σ g ( −→ r )φ g ( −→ r , ̂Ω) = Q g ( −→ r , ̂Ω) (1.21)