非线性光学讲稿(4)
非线性光学讲稿(4)
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∂n<br />
e<br />
2<br />
⎛ 1 ⎞<br />
∵⎜<br />
⎟<br />
⎜ e<br />
( , ) ⎟<br />
⎝ n ω p θ ⎠<br />
⎛ cos ⎞<br />
⎜<br />
θ<br />
= ⎟<br />
⎜ o<br />
( ) ⎟<br />
⎝ n ω p ⎠<br />
⎛ sin ⎞<br />
+ ⎜<br />
θ<br />
⎟<br />
⎜ e<br />
( ) ⎟<br />
⎝ n ω p ⎠<br />
e<br />
3<br />
2<br />
( ω , θ ) [ ( ω , θ )] ⎡<br />
p n p ⎛ 1 ⎞ ⎛ 1 ⎞<br />
= − ⎢⎜<br />
⎟ ⎜ ⎟<br />
θ<br />
2 ⎢<br />
⎜<br />
−<br />
e<br />
( ω ) ⎟ ⎜ o<br />
∂<br />
( ω ) ⎟<br />
⎣⎝<br />
n p ⎠ ⎝ n p ⎠<br />
国家自然科学基金委员会<br />
数理学部实验物理讲习班<br />
2<br />
2<br />
2<br />
⎤<br />
⎥sin<br />
2θ<br />
⎥⎦<br />
(4.44)<br />
★将(4.44)代入(4.43),即可由晶体在不同频率时的<br />
o<br />
e<br />
主折射率 n ( ω p)<br />
和 n ( ω p)<br />
计算出当 θ 发生变化时输出<br />
频率 ωs和 ωi 的增减 Δω<br />
,从而可得到所谓角调谐曲线<br />
2<br />
★当 ωs →ω<br />
p / 2时,<br />
ωi ≈ ωs<br />
≈ ω p / 2,<br />
O[(<br />
Δω)<br />
] 不能忽略,否则<br />
(4.43)分毋将趋<br />
e<br />
1/<br />
2<br />
⎡ ⎛ ∂n<br />
( ω , θ ) ⎤<br />
p ⎞<br />
于零 ;此时在 ⎢ ω ⎜ ⎟<br />
p⎜<br />
⎥<br />
θ ⎟<br />
1<br />
θ = θ 附近有: ⎢ ⎝ ∂ ⎠θ<br />
= θ ⎥<br />
2<br />
ω = ω = ω<br />
i<br />
0<br />
s<br />
p<br />
/ 2<br />
Δω<br />
=<br />
⎢ o<br />
⎛ ∂n<br />
( ω)<br />
ω p<br />
⎢⎜<br />
2 +<br />
⎢ ω 2<br />
⎣<br />
⎝ ∂<br />
∂<br />
2<br />
114<br />
0 ( Δθ<br />
)<br />
o<br />
n ( ω)<br />
⎞ ⎥<br />
2 ⎟ ⎥<br />
∂ω<br />
⎠ω<br />
= ω / 2 ⎥ p ⎦<br />
(4.45)