ESTUDO DAS PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE ... - UFRJ

Revisão Teórica 12
escrita como
E ani = KV sen 2 θ, (2.13)
onde K é a constante de anisotropia, V o volume e θ o ângulo entre as direções do eixo
fácil e ⃗µ. A energia tem dois mínimos claros igualmente estáveis, θ = 0 e θ = π, e
uma vez que o equilíbrio dado por um desses dois mínimos seja atingido, a direção do
momento magnético não irá mais variar, a menos que alguma perturbação possa levar o
momento magnético a passar de um dos mínimos de energia para o outro, superando a
barreira de energia que os separa e é igual a KV . A agitação térmica pode provocar essa
perturbação, que é favorecida se o volume da partícula é pequeno, diminuindo a barreira
ou se a temperatura é alta, aumentando a agitação térmica (k b T).
Figura 2.5: (a) Partícula com momento magnético ⃗µ e anisotropia uniaxial com seu eixo fácil.
(b) Forma da energia eq (2.13) para anisotropia uniaxial, os dois mínimos ocorrendo em θ = 0
e θ = π e o máximo em θ = π/2.
Com a aplicação de um campo magnético ⃗ H numa direção α em relação ao eixo de
fácil magnetização, a energia total da barreira será menor que KV e a contribuição do
termo Zeeman deverá ser levada em conta na expressão da energia:
E = KV sen 2 θ − M s Hcos(α − θ). (2.14)
Supondo que α = 0, a aplicação de ⃗ H faz com que a barreira de energia deixe de ser
simétrica, e um dos mínimos será mais favorável energeticamente que o outro, embora eles