ESTUDO DAS PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE ... - UFRJ
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Resultados e Discussões 45<br />
magnetização era calculada através do algoritmo descrito na seção 2.5 N = 10 3 (número<br />
de passos Monte Carlo) vezes e em seguida, uma média sobre 10 3 desses pontos era<br />
imposta para reduzir as flutuações. O critério usado para a escolha desses valores foi<br />
baseado especialmente no caso em que o campo é aplicado na direção do eixo fácil, e<br />
a saturação converge e está em bom acordo com os dados experimentais. Ou seja, se<br />
a magnetização atinge o valor de saturação para um número de passos menor que N,<br />
mais passos são irrelevantes, visto que o equilíbrio já foi atingido. A simulação era então<br />
encerrada e esses números foram então mantidos para os casos paralelo ao eixo difícil e<br />
da média do pó.<br />
A amostra policristalina levou o problema a três dimensões e agora várias curvas são<br />
obtidas de maneira análoga à descrita acima, mas com N p direções diferentes para o eixo<br />
fácil sorteadas dentro de uma esfera (fig 2.13). A média sobre todas as curvas corresponde<br />
a média do pó. A introdução dessa nova média torna a simulação consideravelmente mais<br />
custosa, embora curvas menos ruidosas possam ser obtidas com o aumento de N p , que<br />
neste caso foi igual a 10 6 .<br />
Medidas de magnetização sobre o mesmo monocristal da fig. 4.1 também foram<br />
realizadas abaixo da temperatura de bloqueio (fig 4.6) para diferentes temperaturas<br />
(T = 1.8, 2.1, 2.5, 2.7K). Neste caso os saltos da magnetização podem ser observados. Para<br />
todas as temperaturas os saltos ficam mais expressivos a medida que o campo magnético<br />
aumenta, o que sugere que a magnetização tunele mais facilmente em níveis mais altos<br />
de energia onde a faixa de energia em que os spins podem tunelar é mais larga ( ver<br />
eq. (2.28)) e a barreira mais estreita. Também fica claro pela figura 4.6 que a largura<br />
da histerese está relacionada com a temperatura. Quanto mais alta a temperatura mais<br />
moléculas podem ter seu momento magnético revertido por ativação térmica fazendo com<br />
que o ciclo de histerese se feche mais rapidamente.<br />
A simulação Monte Carlo pode ser igualmente usada para curvas de magnetização<br />
fora do equilíbrio desde que se tome cuidado de adotar uma dinâmica compatível com a<br />
do sistema a ser simulado. A princípio sem considerar os saltos devidos ao tunelamento<br />
quântico, que representam uma complicação extra. Nesta situação, o procedimento adotado<br />
para reproduzir a histerese que deveria ocorrer sem os saltos, foi restringir o sorteio<br />
do ângulo θ entre o momento magnético e o campo H (fig 2.12(a)), para que ele não fosse<br />
revertido antecipadamente e o resultado apresentasse uma coercividade próxima a dos