ESTUDO DAS PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE ... - UFRJ

Revisão Teórica 13
ainda ocorram para os mesmos valores do ângulo θ na aproximação de campos pequenos,
deixando um dos poços com energia mais baixa, no caso da figura 2.6, esse mínimo ocorre
em θ = 0 sendo E θ=0 = −M s H. Caso o campo seja suficientemente intenso para destruir
a barreira todos os momentos magnéticos da amostra irão se alinhar completamente com
o sentido do campo, a amostra terá atingido a magnetização de saturação de magnitude
M s .
Figura 2.6: (a) Partícula com anisotropia uniaxial na presença de um campo H. (b) Diminuição
da barreira de energia quando um campo magnético é aplicado, deixando um dos mínimos mais
favorável que o outro.
Por outro lado a energia para o segundo poço passa a ser E θ=π = M s H. Derivando a
eq (2.14), é possível obter a energia do máximo E max , que neste caso não ocorre mais em
θ = π/2.
E max = KV + M2 s H 2
4KV . (2.15)
A barreira de energia ∆E imposta a uma partícula para ter seu momento magnético
revertido de um mínimo a outro será então a diferença entre E max e E θ=π :
∆E = KV
[
1 − M ] 2
sH
. (2.16)
2KV
Nas situações em que o campo magnético é aplicado em uma direção intermediária
entre a paralela ao eixo fácil e a perpendicular, sua componente paralela ao eixo fácil
realizará o papel de favorecimento de um dois mínimos de energia como descrito acima e