ESTUDO DAS PROPRIEDADES MAGNÉTICAS DE ... - UFRJ
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Revisão Teórica 14<br />
ilustrado na fig 2.6. Mas se a direção do campo aplicado for exatamente a perpendicular<br />
ao eixo fácil, nenhum dos mínimos será favorecido, e a minimização da eq. (2.14) com<br />
relação a θ, expõe como uma das situações de equilíbrio a direção na qual θ = π/2, ou<br />
seja, o momento magnético está paralelo ao campo e a magnetização atinge a saturação.<br />
Essa direção corresponde a circunstância em que o campo é suficientemente alto para<br />
saturar a amostra.<br />
Evidentemente, a saturação é alcançada mais facilmente quando o campo aplicado<br />
está paralelo ao eixo fácil. Em um sistema de forte anisotropia uniaxial, como o Mn 12 ac,<br />
atingir a magnetização de saturação quando o campo é aplicado na direção perpendicular<br />
ao eixo fácil, exige um campo com magnitude consideravelmente maior do que no caso<br />
em que ele é aplicado na direção do eixo fácil. O campo requerido para saturar a amostra<br />
quando aplicado na direção perpendicular ao eixo fácil é identificado como campo de<br />
anisotropia.<br />
Após alinhar todos os momentos magnéticos e considerar que o campo causador desse<br />
alinhamento seja desligado, Néel [23] mostrou que o processo de decaimento que a magnetização<br />
vai sofrer para retornar à antiga situação de equilíbrio, pode ser caracterizado<br />
por um tempo de relaxação τ e ocorrerá da seguinte forma:<br />
M(t) = M 0 exp(−t/τ), (2.17)<br />
onde M 0 é a magnetização inicial. Para tempos de relaxação grandes M → 0 e o sistema<br />
está em equilíbrio.<br />
A dependência do tempo de relaxação τ com a temperatura segue uma lei<br />
fenomenológica, conhecida como lei de Arrhenius [24, 25]:<br />
τ = τ 0 exp(∆E/k B T) = τ 0 exp(KV/k B T), (2.18)<br />
onde k B é a constante de Boltzmann e τ 0 o tempo característico de cada tentativa de<br />
reversão do momento magnético. Em geral, τ 0 pode ser determinado experimentalmente<br />
ou através de cálculos teóricos [23].<br />
Para muitos sistemas, o comportamento magnético depende consideravelmente do<br />
tempo típico de realização de uma medida (τ m ). Da eq. (2.17), fica claro que caso<br />
τ m ≫ τ, a relaxação é bem mais rápida que o tempo de observação, permitindo que o<br />
sistema atinga o equilíbrio termodinâmico. Neste caso, diz-se que o sistema está no estado