Optyczna spektroskopia nanostruktur - Kierunki zamawiane ...
Optyczna spektroskopia nanostruktur - Kierunki zamawiane ...
Optyczna spektroskopia nanostruktur - Kierunki zamawiane ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Rysunek 2.30. (a) Widma mikrofotoluminescencji kresek kwantowych InAs na InP w fukcji mocy pobudzania;<br />
(b) ZaleŜność intensywności poszczególnych linii od mocy pobudzania 26 .<br />
W części (b) rysunku zaś przedstawiono zaleŜność intensywności kaŜdej z zaobserwowanych<br />
linii od mocy laserowej wiązki pobudzającej (wykres w skali podwójnie logarytmicznej). Z tego<br />
ostatniego widać, Ŝe intensywność jednej z nich zmienia się znacznie silniej z mocą pobudzania<br />
w porównaniu do pozostałych. Wszystkie przejawiają obszar wzrostu intensywności liniowo w<br />
skali logarytmicznej, ale z róŜnym nachyleniem, co matematycznie oznacza róŜny wykładnik<br />
funkcji potęgowej jeśli takową opisać daną zaleŜność. Następnie intensywność przechodzi w<br />
obszar nasycenia. PoniewaŜ skądinąd wiadomo, Ŝe róŜny charakter tych zaleŜności (funkcji potęgowej)<br />
moŜe oznaczać, Ŝe nie mamy tylko do czynienia z emisją ekscytonów związanych w pojedynczych<br />
kreskach w tym przypadku, ale moŜliwe, Ŝe linia o silniejszej zaleŜności oznacza<br />
emisję podwójnego kompleksu ekscytonów, tzw. biekscytonu (oddziałujących ze sobą elektrycznie<br />
dwóch ekscytonów, czy dwóch elektronów i dwóch dziur). Aby móc jednak poprawnie zinterpretować<br />
taką zaleŜność, a tym bardziej przypisać daną linie biekscytonową, którejś z obserwowanych<br />
linii ekscytnowych (co oznaczałoby pochodzenie obu z jednego obiektu) trzeba ją<br />
zamodelować. W tym celu najprostszym moŜliwym sposobem jest zastosowanie tzw. równań<br />
kinetycznych dla, na początek, najprymitywniejszego układu energetycznego zakładającego mianowicie<br />
istnienie tylko trzech stanów układu, braku ekscytonu (stan podstawowy), jednego ekscytronu<br />
(pierwszy wzbudzony), lub dwóch ekscytonów – biekscytonu (drugi wzbudzony). Schematycznie<br />
pokazano to na Rys. 2.31, gdzie g oznacza szybkość generacji, która jest<br />
proporcjonalna do gęstości mocy pobudzania, p 0 , p x oraz p xx , to odpowiednio prawdopodobieństwa<br />
braku ekscytronu w kropce, obsadzenia kropki jednym lub dwoma ekscytonami, które spełniają<br />
warunek p p X<br />
+ p 1, a τ x oraz τ xx to promieniste czasy Ŝycia ekscytonu i biekscytonu.<br />
0<br />
+<br />
XX<br />
=<br />
74