R 0 A, Ωcm 2Rys. 6. Iloczyn R 0A w funkcji długofalowej granicy czułości w temperaturze230K (2TE)Fig. 6. R 0A product at 230K as a function of cutoff wavelength ofMWIR photodiodes made from HgCdTe epilayers in VIGO System SAstawiono wartość iloczynu R 0A, uzyskaną dla badanych detektorówz supersieci. Dodatkowo linią ciągłą zaznaczono dolnągranicę iloczynu R 0A detektorów pracujących w 230K, produkowanychw VIGO System SA. Iloczyn R 0A detektorów z supersieciprzewyższa kilkukrotnie dolną granicę iloczynu R 0A detektorów,produkowanych w VIGO System SAWykrywalność znormalizowanaTaka wartość iloczynu R 0A została uzyskana między innymi dziękimałej grubości absorbera, czego negatywną konsekwencją jestwspomniana już niska wydajność kwantowa i czułość prądowadetektorów. Skutkuje to oczywiście także niższą od oczekiwanejwykrywalnością. Na rysunku 7 przedstawiono charakterystykispektralne wykrywalności znormalizowanej dla dwóch najbardziejinteresujących nas temperatur 203K, uzyskiwanej na trójstopniowejchłodziarce termoelektrycznej (3TE) i 230K, uzyskiwanej nadwustopniowej chłodziarce termoelektrycznej (2TE).Dla zwiększenia wydajności kwantowej i wykrywalności niezbędnejest uzyskanie struktur detekcyjnych z supersieciamio większej grubości absorbera. Spowoduje to pewien spadekiloczynu R 0A, ale znaczny wzrost wydajności kwantowej, a coza tym idzie, czułości prądowej i wykrywalności znormalizowanej.Jeszcze lepszym rozwiązaniem jest wykonanie strukturydetekcyjnej z supersieciami na alternatywnym podłożu, jakimjest GaAs. Możliwość taką potwierdza choćby praca E. Plisi inni [19]. Rozwiązanie takie ma wiele zalet. Po pierwsze umożliwiaoświetlenie struktury detekcyjnej od podłoża i wykorzystanieodbicia promieniowania od górnego kontaktu, dzięki czemuodbite promieniowanie ponownie przejdzie przez absorber.D*, cmHz 1/2 /W24<strong>10</strong><strong>10</strong>,<strong>10</strong>,0<strong>10</strong>,0011,E+<strong>10</strong>1,E+091,E+081,E+07Typ II supersieci4,5 5 5,5 6 6,5λ cut-off , µm203 K230 K2 3 4 5 6λ, µmRys. 7. Charakterystyki spektralne wykrywalności znormalizowanejdla temperatur 203K (3TE) i 230K (2TE)Fig. 7. D* vs λ of type II InAs/GaSb superlattice detector at 203K (3TE)and 230K (2TE)Po drugie i co najważniejsze, umożliwi wykonanie soczewkiimmersyjnej bezpośrednio z podłoża GaAs, technologii opracowaneji dobrze opanowanej w VIGO System SA. Dzięki zastosowaniupółsferycznej soczewki immersyjnej, optyczne polepowierzchni zostaje zwiększone w stosunku do rzeczywistegopola powierzchni n 2 razy, gdzie n jest współczynnikiem załamaniamateriału soczewki. Pozwala to na radykalne zmniejszenietermicznej generacji – rekombinacji nośników, tym samym ichmocy szumów, która maleje proporcjonalnie wraz ze zmniejszaniemobjętości absorbera. Jeszcze większy (n 4 ) zysk uzyskujesię stosując soczewki hiperhemisferyczne. Dla soczewkiwykonanej z arsenku galu (n = 3,4) optyczne pole powierzchnizostaje powiększone o około 1 i 2 rzędy wielkości odpowiedniodla soczewek hemisferycznych i hiperhemisferycznych, a co zatym idzie odpowiednio około 3,4-krotny i <strong>10</strong>-krotny wzrost wykrywalności.Istnieje realna szansa wdrożenia w przyszłości do produkcjiw VIGO System SA tej nowej generacji detektorów, co przyczynisię do utrzymania wiodącej pozycji w świecie polskiej produkcjifotonowych detektorów podczerwieni, pracujących bez chłodzeniakriogenicznego.Praca naukowa finansowana ze środków na naukę w latach 2008–20<strong>10</strong> jako projekt badawczy zamawiany PBZ- MNiSW 02/I/2007.Literatura[1] Rogalski A.: HgTe-based photodetectors in Poland. Proc. SPIE,7298, pp. 72982Q-72982Q-11, 2009.[2] Gawron W., A. Rogalski, P. Madejczyk, J. Pawluczyk, J. Piotrowski,A. Piotrowski: Heterostruktury w niechłodzonych detektorach podczerwieni.<strong>Elektronika</strong>, <strong>10</strong>, pp. <strong>10</strong>6-<strong>10</strong>8, 20<strong>10</strong>.[3] Rogalski A., K. Adamiec, and J. Rutkowski: Narrow-Gap SemiconductorPhotodiodes. SPIE Press, Bellingham, 2000.[4] Piotrowski J., W. Gawron, Z. Orman, J. Pawluczyk, K. Kłos, D. Stępieńand A. Piotrowski: Dark currents, responsivity, and response timein graded gap HgCdTe structures. Proc. SPIE, 7660, pp. 766031-766031-8, 20<strong>10</strong>.[5] Piotrowski J. and A. Rogalski: High-Operating-Temperature InfraredPhotodetectors. SPIE Press, Bellingham, 2007.[6] Rogalski A.: Infrared Detectors, Second Edition. CRC Press, 20<strong>10</strong>.[7] Smith D.L. and C. Mailhiot: Proposal for strained type II superlatticeinfrared detectors. J. Appl. Phys. 62, pp. 2545, 1987.[8] Brown G.J., F. Szmulowicz, K. Mahalingam, S. Houston, Y. Wei, A.Gon, and M. Razeghi: Recent advances in InAs/GaSb superlatticesfor very long wavelength infrared detection. Proc. SPIE 4999, pp.457–466, 2003.[9] Rogalski A., P. Martyniuk: InAs/GaInSb superlattices as a promisingmaterial system for third generation infrared detectors. Infrared Physics& Technol. 48, pp. 39–52, 2006.[<strong>10</strong>] Rogalski A.: New material systems for third generation infrared photodetectors.Opto-Electron. Rev. 16, pp. 458–482, 2008.[11] Rogalski A.: Competitive technologies for third generation infraredphoton detectors. Opto-Electron. Rev. 14, pp. 87–<strong>10</strong>1, 2006.[12] Rogalski A.: Material consideration for third generation infrared photondetectors. Infrared Phys.& Technol. 50, pp. 240–252, 2007.[13] Rogalski A., J. Antoszewski, and L. Faraone: Third-generation infraredphotodetector arrays. J. Appl. Phys. <strong>10</strong>5, 091<strong>10</strong>1, 2009.[14] Piotrowski J., A. Rogalski: High-Operating-Temperature InfraredPhotodetectors. SPIE Press, Bellingham, 2007.[15] Gawron W., A. Rogalski: Detektory podczerwieni na bazie supersieciII rodzaju ze związków InAs/GaInSb. <strong>Elektronika</strong>, 5,pp. 58–60, 2009.[16] Gawron W., A. Rogalski: Detektory podczerwieni z supersieci II rodzajuukładu InAs/GaInSb. Biuletyn WAT, LVIII, 4, pp. 7–16, 2009.[17] Kaniewski J., W. Gawron: Detektory podczerwieni na bazie supersieciII rodzaju ze związków InAs/GaInSb. <strong>Elektronika</strong>, <strong>10</strong>,pp. 87–89, 20<strong>10</strong>.[18] Rogalski A.: Recent progress in third generation infrared detectors. J.Modern Optics, 57(18), pp. 1716–1730, 20<strong>10</strong>.[19] Plis E., J. B Rodriguez, G. Balakrishnan, Y. D. Sharma, H. S. Kim, T.Rotter and S. Krishna: Mid-infrared InAs/GaSb strained layer superlatticedetectors with nBn design grown on a GaAs substrate. Semicond.Sci. Technol., 25, pp. 0850<strong>10</strong>, 20<strong>10</strong>.<strong>Elektronika</strong> <strong>10</strong>/<strong>2011</strong>
Zastosowanie technologii MOCVD w dziedzinie laserówantymonkowych z heterozłączem I-go rodzajudr Marek Wesołowski 1 , dr inż. Włodek Strupinski 1 , dr Emilia Pruszyńska-Karbownik 2 ,dr Marcin Motyka 3 , dr Grzegorz Sęk 3 , dr Anna Wójcik-Jedlińska 2 ,dr Kamil Pierściński 2 , dr Dorota Pierścińska 2 , dr inż. Agata Jasik 2 ,mgr inż. Aleksandra Mirowska 1 , dr Rafał Jakieła 4 , dr Iwona Jóźwik 1 ,dr Anna Piątkowska 1 , mgr inż. Kinga Kościewicz 1 , mgr Piotr Caban 1 ,prof. dr hab. Maciej Bugajski 21<strong>Instytut</strong> Technologii Materiałów <strong>Elektronicznych</strong>, Warszawa, 2 Institut Technologii Elektronowej, Warszawa3Politechnika Wrocławska, 4 Institut Fizyki PAN, WarszawaHeterozłaczowe lasery pólprzewodnikowe zakresu 1,9…3 µm zestrukturą wykonaną z antymonków są obecnie głównym rodzajemlaserów pracujących w tym obszarze widmowym (rys. 1). Zapewniajątryb pracy ciągłej w temperaturze pokojowej oraz względniewysokie moce. W przeciwieństwie jednak do większości laserówpółprzewodnikowych technologia otrzymywania heterostrukturcałkowicie zdominowana jest przez epitaksję z wiązek molekularnych(MBE), a technologia epitaksji ze związków metaloorganicznych(MOCVD) jest w tej dziedzinie prawie nieobecna. Obokszeregu przyczyn utrudniających zastosowanie MOCVD jak np.niskie temperatury topnienia, niepełna piroliza prekursorów, separacjafaz czy brak możliwości zastosowania SbH 3jako prekursoraantymonu występuje czynnik częściowo z nimi związany i prawieuniemożliwiający otrzymywanie warstw zawierających glin o jakościodpowiedniej do zastosowania w laserach. Czynnik ten mapostać silnego zanieczyszczenia węglem oraz tlenem i prowadzido występowania wysokiej nieintencjonalnej koncentracji dziurowej[1–3]. Niezamierzona koncentracja typu p w warstwach zawierającychwięcej niż 60% atomów glinu wśród atomów grupy IIIprzekracza zwykle 2E18 cm -3 . Następstwem tych problemów jestprawie całkowity brak doniesień o laserach na GaSb wykonanychprzy zastosowaniu MOCVD oraz brak jakiejkolwiek komercjalizacjitej technologii. W jedynym opublikowanym dotychczas przypadku[1] przyrządu o strukturze podobnej do przedstawionej narys. 1 parametry lasera znacznie odbiegały od parametrów uzyskiwanychw przypadku stosowania MBE i nie przedstawiono trybupracy ciągłej. Z drugiej strony technologia MOCVD odpowiadaznacznie mniej wymagającemu zakresowi ciśnień i pojedynczyproces jest krótszy. W ogólności związana jest z mniejszymikosztami oraz – jeśli jest już opracowana – z łatwiejszą komercjalizacją.Technologie MBE i MOCVD odpowiadają także różnymwarunkom termodynamicznym, w związku z czym zdarza się, żeMOCVD pozwala uzyskać lepsze parametry niektórych materiałów.Publikacja [1] opisująca laser InGaAsSb/AlGaAsSb/GaSbpojawiła się w roku 1997. Od tego czasu kluczowe zagadnieniewzrostu warstw AlGaAsSb w technologii MOCVD rozwinięto niezależnieod laserów między innymi poprzez próby stosowania alternatywnychprekursorów glinu [3-6]. Najlepsze wyniki udaje sięzwykle uzyskać przy użyciu DMEAAl, czyli prekursora innego niżTMAl używany rutynowo podczas wzrostu arsenków i fosforków,a także innego niż zastosowany w pracy [1] TTBAl (Tri-Tertiary-Butyl-Aluminum). Jakkolwiek powtarzalność wyników nie jestzadowalająca. Ponieważ nie pojawiła się dotychczas publikacjaweryfikująca zastosowanie innych prekursorów w strukturze laseraprzeprowadzenie badań takiej możliwości jest wskazane, takiteż jest cel przedstawionych badań. Nie są w literaturze dostępnewyniki obliczeń numerycznych pokazujących wpływ nieintencjonalnychkoncentracji nośników na parametry przyrządów i brakoptymalizacji numerycznej struktur limitowanych wysokimi wartościamikoncentracji nośników w warstwach typu p. Uwzględnienieprzedstawionych w tej pracy symulacji powinno prowadzić dopoprawy parametrów przyrządów.Rys. 1. Schemat struktury lasera InGaAsSb/AlGaAsSb/GaSb dopasowanegosieciowo do GaSb z heterozłączem I-go rodzaju o emisjiok. 2,1 µmFig. 1. The structure of type-I InGaAsSb/AlGaAsSb/GaSb lattice-matchedlaser emitting at 2.1 mmEksperymentEpitaksję warstw przeprowadzano przy pomocy niskociśnieniowegoreaktora MOCVD AIXTRON 200 z horyzontalną komorąkwarcową i nagrzewnikiem halogenowym. Jako gaz nośny zastosowanowodór. Prekursorem metaloorganicznym antytmonubył TMSb (trójmetylek antymonu). Antymonowodór SbH 3, któryzapewniłby pasywację powierzchni wzrostu wodorem, jako niestabilnyw temperaturze większej od 20°C jest niedostępny. Inneprekursory antymonu jak np TESb lub TDMASb [3] nie pozwalająuzyskać istotnie lepszych wyników technologicznych. Jako prekursorarsenu zastosowano arsenowodór. Jako prekursory glinudwa związki: TMAl oraz DMEAAl. Drugi z nich ma niską temperaturędekompozycji oraz charakteryzuje się budową chemicznąutrudniającą powstawanie produktów pirolizy zawierających glinz węglem i ewentualnie tlenem. W związku z tym jest w epitaksjiantymonków obiecujący. Użyto także dwóch prekursorów galu:TMGa oraz TEGa. Inny niż dla TMGa przebieg pirolizy TEGamoże powodować zmniejszone zanieczyszczenie warstw węglem.Jako domieszkę na typ n zastosowano tellur w prekursorzeDMTe (dwumetylek telluru). Procesy epitaksjalne odbywałysię w temperaturze 500…650ºC, przy ciśnieniu 50…500 mbari ilorazie V/III w przedziale 0,3…20. Zastosowano podłoża GaSb„epi-ready” o orientacjach: , oraz odchylone w zakresie0,5…6° od w kierunku A oraz B. Podłożaprzed właściwym procesem epitaksji poddawano wygrzewaniuw reaktorze w celu usunięcia warstwy tlenków. Sprawdzano takżeznaczenie trawienia mokrego w roztworach HCl przed umieszczeniempodłoża w reaktorze. Przeprowadzono optymalizacjęwzrostu warstw homoepitaksjalnych GaSb/GaSb, następniewarstw z indem InGaSb i InGaAsSb, wykonano badania struk-<strong>Elektronika</strong> <strong>10</strong>/<strong>2011</strong> 25