3.3 Grundlagen der klinischen Ionisationsdosimetrie 3.3.1 ...

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3.3 Grundlagen der klinischen Ionisationsdosimetrie Beispiel 8: Die Energiedosis von 60-Co-Strahlung in Wasser betrage 1 Gy. Für Fett ergibt Gleichung (3.23) zusammen mit dem Verhältnis der Massenenergieabsorptionskoeffizienten für 60-Co (Tabelle 10.1) die Fett- Energiedosis Dfett = 1.007 ⋅ 1 Gy = 1.007 Gy. Die Energiedosis in Fett ist also trotz der geringeren Dichte von Fettgewebe geringfügig höher als in Wasser. 233
234 3 Klinische Dosimetrie 3.3.3 Photonendosismessungen unter BRAGG-GRAY-Bedingungen Dosismessungen unter BRAGG-GRAY-Bedingungen sind nur nach der Sondenmethode möglich, also mit allseitig von Umgebungsmaterial umgebenen, umgebungsäquivalenten Hohlraumsonden. Die im Hohlraum der Sonde dosisbestimmende Strahlungskomponente ist bei Photonenstrahlung das Sekundärelektronenfeld, bei Elektronenstrahlung die primären Elektronen des Strahlenbündels selbst. Hohlraumsonden unter BRAGG-GRAY-Bedingungen werden deshalb auch als Elektronen- sonden bezeichnet. Da früher die meisten Kalibrierungen in Standardionendosis durchgeführt wur- den, benötigte man Verfahren zur Umrechnung der Meßanzeigen solchermaßen kalibrierter Sonden in die Hohlraumenergiedosis in verschiedenen Medien. Eine Methode ist die Cλ-Methode. Heute wird vom DIN empfohlen, Hohlraumsonden ebenfalls in Wasserenergiedosis zu kalibrieren, also ein ähnliches Konzept zu verwenden wie in der Photonendosimetrie bis 3 MeV unter Sekundär- elektronengleichgewichtsbedingungen (s. dazu Abschnitt 3.3.2, "Wasserenergiedosiskonzept für Photonenenergien unter 3 MeV"). Charakterisierung der Strahlungsqualität ultraharter Photonenstrahlung: Bei der Do- simetrie ultraharter Photonenstrahlung unter BRAGG-GRAY-Bedingungen wird das Meßsignal in der Ionisationskammer durch die Wechselwirkung der Sekundärelektronen aus dem umgebenden Phantommaterial mit dem Gasvolumen der Sonde bestimmt. Der Energiefluß und die räumliche und energetische Verteilung dieser Elektronen hängt von der lokalen Strahlungsqualität der Photonen ab. Die dosisbestimmende Größe ist deshalb das (eingeschränkte) Massenstoßbremsvermögen dieser Sekundärelektronen in Luft (s. [Krieger Bd1], Kap.5.3), das bei heterogenen Photonenspektren nicht einfach aus Tabellen für monoenergetische Photonenstrahlung entnommen werden kann. Die Werte müssen statt dessen rechnerisch über die Photonenspektren gemittelt oder experimentell ab- geleitet werden. Für die praktische dosimetrische Arbeit und den Vergleich der Photonenstrahlun- gen an verschiedenen Bestrahlungsanlagen wird zur Bestimmung der Stoßbremsvermögen also ent- weder die exakte Kenntnis der Photonenspektren benötigt oder zumindest eine eindeutige Kenn- zeichnung der Strahlungsqualität. Die umfassendste Beschreibung der Strahlungsqualität ist die vollständige Angabe des Photonen- spektrums beim Eintritt in das Phantom und seiner Veränderungen in der Tiefe des Mediums. Bei radioaktiven Strahlern (z. B. 60 Co-Gammastrahlung) reicht die Angabe der Gammaenergien zur Kennzeichnung der Strahlungsqualität aus. Entwicklungen des Spektrums in der Tiefe können für Gammastrahler theoretisch (z. B. nach Monte-Carlo-Methoden) ermittelt werden. Die spektralen Verteilungen ultraharter Photonen aus Elektronenbeschleunigern sind dagegen in der Regel völlig
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