3.3 Grundlagen der klinischen Ionisationsdosimetrie 3.3.1 ...

3.3 Grundlagen der klinischen Ionisationsdosimetrie
unbekannt. Spektrale Verteilungen ultraharter Röntgenstrahlungen können mit den vergleichsweise
einfachen Mitteln der klinischen Dosimetrie auch nicht experimentell bestimmt werden. Die Anga-
be der nominellen Beschleunigungsspannung reicht zur Kennzeichnung der Strahlungsqualität nicht
aus, da in dieser Angabe weder die spektrale Verteilung der primären Elektronen vor der Konversi-
on zu Röntgenstrahlung im Bremstarget, noch der Einfluß von Targetdicke und Ausgleichskörper
enthalten sind. Wie früher schon ausführlich begründet, hängt die spektrale Verteilung der ultrahar-
ten Photonen aus Beschleunigern empfindlich von der Zusammensetzung und Form der Aus-
gleichskörper und der Abstrahlrichtung ab.
Ähnlich wie bei Photonenstrahlung aus Röntgenröhren wird auch bei ultraharter Photonenstrahlung
die Strahlungsqualität deshalb am besten dosimetrisch definiert. Dazu können entweder die Anga-
ben der Halbwertschichtdicken (HWSD) oder sonstige beliebige dosimetrische Meßgrößen ver-
wendet werden. Eine Möglichkeit ist die Kennzeichnung der Strahlungsqualität durch das Verhält-
nis der Meßanzeigen einer Ionisationssonde in 100 und 200 mm Wassertiefe J100/J200 für ultraharte
Photonenstrahlung aus Elektronenlinearbeschleunigern (vgl. Tabelle 10.4 im Anhang, Spalte 2 der
Tabelle). Diese Art der Kennzeichnung hängt jedoch von der jeweiligen Meßgeometrie (Fokusab-
stand, Feldgröße, Strahldivergenz) ab, und kann deshalb unter Umständen zu Zweideutigkeiten füh-
ren. Heute ist man daher international übereingekommen, die Strahlungsqualität ultraharter Photo-
nen über das Verhältnis der Meßanzeigen einer Ionisationskammer in Wasser für Vorschaltschich-
ten von 20 bzw. 10 cm Wasser bei festem Kammerort in der Nähe der Drehachse des Beschleuni-
gers (dem Isozentrum) vorzunehmen. Die Feldgröße am Sondenort soll 10x10 cm 2 betragen
([AAPM 21], [DIN 6800-2]). Das experimentelle Verhältnis der Meßanzeigen wird als Strahlungs-
qualitätsindex M20/M10 bezeichnet (Spalte 3 der Tabelle 10.4 im Anhang, Tab. 4.1 in Kap. 4.2). Der
Strahlungsqualitätsindex entspricht exakt dem Verhältnis der Gewebe-Maximum-Verhältnisse in
Wasser (vgl. dazu Abschnitt 4.2.1.4) und ist deshalb unter den dort gemachten Voraussetzungen
unabhängig von der Fokus-Sonden-Entfernung. Er ist also zur eindeutigen Kennzeichnung der
Strahlungsqualität ultraharter Photonenstrahlung und zur Entnahme der Stoßbremsverhältnisse aus
Tabellen gut geeignet. Die Angaben der nominellen Beschleunigungsspannung (Grenzenergie) in
Tabelle (10.4) im Anhang dienen wegen ihrer geringen Aussagekraft nur zur groben Orientierung.
Die Cλ-Methode für Photonenstrahlung: Dieses Verfahren, das auch als "Luftdosiskonzept
unter Hohlraumbedingungen" bezeichnet wird, wurde angewendet, wenn die zur Messung der Pho-
tonenenergiedosis unter BRAGG-GRAY-Bedingungen eingesetzte Meßkammer unter Gleichge-
wichtsbedingungen in Luft, beispielsweise in Standardionendosis, kalibriert war. Wird dazu wie
üblich die 60 Co-Gamma-Strahlung verwendet, so muß die Kammer bei der Kalibrierung mit einer
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