Umdruck - Institut für Thermodynamik und Wärmetechnik
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3. Kondensation<br />
w<br />
m<br />
s<br />
Kondensation<br />
w<br />
m<br />
s<br />
ruhende Dämpfe<br />
strömende Dämpfe<br />
Benetzbarkeit<br />
der Wand<br />
Filmkondensation<br />
Tropfenkondensation<br />
3.1 Filmkondensation an einer senkrechten Wand: Nusselt’sche Wasserhauttheorie<br />
(W. Nusselt: Die Oberflächenkondensation des Wasserdampfes; Zeitschrift VDI 60 (1916), S.541 ff.)<br />
δ x<br />
y<br />
Kondensatfilm<br />
Kräftebilanz <strong>für</strong> die<br />
Flüssigkeit<br />
Energiebilanz <strong>für</strong> die<br />
Flüssigkeit<br />
p x<br />
θ w<br />
w x<br />
θ s<br />
τ y<br />
F g<br />
τ y dy<br />
dQ̇<br />
dx<br />
dḢ<br />
x w x θ<br />
Annahmen:<br />
p x dx<br />
- Stoffwerte sind konstant, stationäre, eindimensionale Strömung, Tiefe B<br />
- Grenzfläche Flüssigkeit-Dampf hat Sättigungstemperatur<br />
- Temperaturverteilung im Film ist laminar<br />
- Kondensatfilm strömt laminar<br />
- Enthalpieunterschiede im Film infolge Unterkühlung sind vernachlässigbar<br />
Aus der Bilanz der wirkenden Kräfte (1) im Kondensatfilm (vgl. Skizze) folgt Gleichung (2)<br />
Bilanz ( ( )) (( ) ) (1)<br />
(2)<br />
Für ein Ne ton’sches luid gilt<br />
. Eingesetzt in (2) folgt<br />
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