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2.2.3 Fließgesetze 24<br />
Stabilitätspostulat:<br />
∫ b<br />
∫ b<br />
∫ d<br />
(σ − σ a ) : dε = (σ − σ a ) : dε e + (σ − σ a ) : dε p ≥ 0 (2.2.32)<br />
a<br />
a<br />
c<br />
Da das elastische Verhalten unabhängig von <strong>der</strong> plastischen Formän<strong>der</strong>ung angenommen<br />
werden kann ist die während des vollständigen Zyklus verrichtete Arbeit <strong>der</strong> elastische<br />
Formän<strong>der</strong>ung stets gleich Null,<br />
∫ b<br />
a<br />
(σ − σ a ) : dε e = 0 (2.2.33)<br />
Damit reduziert sich Gl. (2.2.32) zu:<br />
∫ b<br />
∫ d<br />
(σ − σ a ) : dε = (σ − σ a ) : dε p ≥ 0 (2.2.34)<br />
a<br />
c<br />
Da die Gleichung/Ungleichung (2.2.34) für jeden Lastzyklus erfüllt sein muss kann allgemein<br />
ausgesagt werden, dass<br />
(σ c − σ a ) : dε p ≥ 0 (2.2.35)<br />
gelten muss wenn <strong>der</strong> Spannungszustand σ c dem Fließkriterium genügt. Die linke Seite<br />
<strong>der</strong> bildet einen Skalar, welcher gemäß dem Stabilitätspostulats nicht negativ sein darf.<br />
Daraus ergibt sich, dass <strong>der</strong> Winkel, unter welchem sich die beiden Vektoren schneiden,<br />
nicht größer als 90 ◦ sein kann. Da für den Zustand σ a keine weiteren Einschränkungen<br />
vorgenommen wurden muss diese Bedingung für alle möglichen Lagen des Punktes A<br />
gegeben sein (siehe Abb. 2.8). Dies ist nur dann <strong>der</strong> Fall, wenn <strong>der</strong> Vektor dε p von <strong>der</strong><br />
Fließfläche aus nach außen weist und die Fließfläche <strong>der</strong> Definition einer konvexen Flächen<br />
entspricht. Ferner muss für jeden Fließpunkt gelten, dass <strong>der</strong> Vektor dε p mit <strong>der</strong><br />
äußeren Normalen <strong>der</strong> Fließfläche zusammenfällt. Die äußere Normale lässt sich durch