3.2 Stereo-ATI-Spektrometer - Goethe-Universität
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Kapitel 2 Theoretische Grundlagen<br />
Abbildung 2.3: Beispiele für Fourier-Transformationen. Links die Darstellung im<br />
Frequenzbereich und rechts die entsprechende Funktion im Zeitbereich. Eine größere<br />
Frequenzbandbreite ergibt also einen zeitlich kürzeren Puls. [Tho]<br />
2.2.2 Carrier-Envelope-Phase<br />
Ein kurzer Laserpuls soll nun mathematisch betrachtet werden. Im Allgemeinen wird<br />
das zeitabhängige elektrische Feld eines Pulses beschrieben durch:<br />
E(t) = E0(t) · cos(ω0t + ϕCEP ) (2.17)<br />
In obiger Gleichung bezeichnen E0(t) die gaußförmige Einhüllende des Pulses, ω0<br />
die zentrale Laserfrequenz und ϕCEP die Carrier-Envelope-Phase. Letztere gibt die<br />
Phasendifferenz zwischen dem Maximum der Einhüllenden sowie der höchsten Amplitude<br />
der Trägerwelle an. In zwei Spezialfällen unterscheiden wir zwischen sinusförmigen<br />
(ϕCEP = π<br />
2 ) und cosinusförmigen (ϕCEP = 0) Pulsen, siehe Abbildung<br />
2.4.<br />
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