2 Theoretische Grundlagen - Institut für Kernphysik - Johannes ...

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$Hadron spectroscopy in diffractive and central ... - Compass - CERN$

5 Ergebnisse der neuen Messmethoden Abbildung 5.2: Intensitätsverteilung bis hin zu großen Phasenwerten Abbildung 5.3: Mittlerer Ablenkwinkel bei einem kompletten Ablenkzyklus des Resonators von 360° dieser Methode erhält man die wirkliche Beziehung zwischen angezeigter Phase und realer Phase. Diese ist in Abbildung 5.4 zu sehen und man kann folgende Beziehung ablesen: 1°ϕAnzeige ≡ 1, 66°ϕreal (5.2) Die neue Skala wurde bereits zusätzlich als obere Abszisse bereits in Abbildung 5.2 eingetragen. Jetzt erkennt man zwar den erwarteten 360°-Zyklus, der Anstieg nach 180° Phasenvorschub ist aber sehr stark unterdrückt. Normalerweise wird der motorisierte Phasenschieber zum Abtasten des Pulsprofils nur über einen Bereich von wenigen zehn Grad variiert. Ist die Phasenänderung so groß wie im hier durchgeführten Experiment kann es durchaus sein, dass bisher unbeobachtete Effekte zu einer Verschiebung des 64
5.1 Intensitätsmessungen bei sehr großen Phasen Abbildung 5.4: Eichung des motorisierten Phasenschiebers an der Testquelle Strahls senkrecht zur eigentlichen Ablenkrichtung führen. Durch ZnS-Körner, die vom Leuchtschirm darüber abgebröckelt sind (→ Schirmmethode), oder Staubkörner generell ist der Leuchtschirm an mehreren Stellen zugesetzt und der transmittierte Strom hängt zusätzlich von der Position des Strahls in x-Richtung ab. Abbildung 5.5 skizziert einen Erklärungsversuch, <strong>für</strong> das Zustandekommen der Ergebnisse aus Abbildung 5.2. Abbildung 5.5: Mögliche Bewegung des Strahls auf dem Analysierspalt bei großen Phasen 65
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2.1 Polarisierte Elektronen und der
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2.1 Polarisierte Elektronen und der
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