pdf (French) - Institut Fresnel
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36 2.4 Lien optique entre deux sphères<br />
U/k b T<br />
F x (pN)<br />
10<br />
5<br />
0<br />
−5<br />
0.0<br />
−0.5<br />
−1.0<br />
a)<br />
b)<br />
z x<br />
A O<br />
B<br />
E 0<br />
0 1 2<br />
x (µm)<br />
Fig. 2.2 : Les traits pleins correspondent à la polarisation suivant x, et les traits pointillés<br />
à la polarisation perpendiculaire à x. (a) Potentiel de piégeage sur la sphère B normalisé<br />
à kbT en fonction de la distance entre les deux sphères. La hauteur des barres représente<br />
3kbT : si le puits de potentiel est supérieur à cette valeur alors le piégeage est considéré<br />
comme stable. (b) Force suivant x exercée sur la sphère B.<br />
Cadre de ce travail : L’étude des forces optiques s’exerçant sur<br />
un objet en interaction avec un substrat a entièrement été réalisée<br />
à Madrid avec M. Nieto-Vesperinas.<br />
2.4 Lien optique entre deux sphères<br />
Quand il y a plusieurs objets dans un même piège optique, il y a une interaction entre<br />
ceux-ci. On peut se demander si le couplage électromagnétique entre ces particules ne<br />
pourrait pas produire un nouvel état de la matière, c’est-à-dire, une disposition particulière<br />
des objets étudiés qui serait ordonnée par ces interactions. En 1989, Burns et al. ont<br />
montré expérimentalement que quand deux sphères étaient dans le point de focalisation<br />
de deux lentilles cylindriques, la distance entre les deux sphères prenait des valeurs particulières.<br />
23,24 Nous nous sommes penchés sur ce problème en étudiant l’interaction entre<br />
deux sphères éclairées par une onde plane, quand les sphères sont en espace homogène<br />
ou disposées sur un substrat plan. 25 Nous détaillons ici le résultat le plus marquant, obtenu<br />
pour deux sphères en verre d’un rayon de 100 nm, immergées dans de l’eau, éclairées<br />
comme décrit par la vignette de la Fig. 2.2(b). L’intensité du laser est de 0.2 W/µm 2 avec<br />
λ = 632.8 nm dans le vide. Figure 2.2(a) montre le potentiel de piégeage suivant l’axe x,<br />
normalisé par rapport à kbT (T est la température de l’eau et kb la constante de Boltzmann<br />
iv ) pour la sphère B tandis que la Fig. 2.2(b) trace la force s’exerçant sur cette même<br />
sphère. Notons que les puits de potentiel sont espacés d’une longueur d’onde, en parfait<br />
accord avec les expériences 23 et ce quelle que soit la polarisation du faisceau incident. Ce<br />
résultat peut se comprendre intuitivement en assimilant les sphères à des dipôles : quand<br />
iv Ludwig Eduard Boltzmann (1844-1906) : physicien autrichien.<br />
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