eo

60 Experimentelles
Rechnung aus den JANAF-Tabellen übernommen .
Tabelle 4.12 zusammengefaßt .
Die entsprechenden Werte sind in
Tabelle 4.12 : Bildungsenthalpien von Al, O, A120 und A1203 . Eigene Daten und
Literaturwerte
Reaktion
OH F298 [kJ/ mol]
Al 0 A1,0 A10 A1,03
A1,0(g) -~ Al0(g) + AI(g) [3 .08]
-150,9±1,7 69,5±
[4 .25]
-150,9±1,7 69,5±
AI,O(g) -> 2A1(g) + 0(g) [3 .08]
-119,1±3,5
[4 .251
-119,1±3,5
Al0(g) -> AI(g) + 0(g) [3 .08]
76,0±4,3
[4 .251
89,7±4,3
A1,03(PCA, s) + Al --> 3A10(g) [3 .08]
69,5±2,6 -1656,2±2,6
[4 .25]
69,5±2,6 -1615,1±2,6
A1,03(PCA, s) + 4A1--> 3A1 .,0(g) [3 .08]
-151,8±4,1
-1577,6±4,1
[4 .25]
-151,8±4,1
-1577,6±4,1
A1,03(PCA, s) ---> A120(g) + 20(g) [3 .08]
-154,7±8,3
-1605,5±8,3
[4.25]
-135,0±8,3
-1605,5±8,3
FACT/ JANAF IVTANTHERMO 7 249,2 -145,2 66,3 -1675,7
330,0 249,2 -148,6 67 -1657,0
4 .1 .2 Messungen zur Gleichgewichtsverdampfung gasförmiger Wolframoxide
Das Phänomen der Wandschwärzung ist bei Metallhalogenid-Entladungslampen ein
wesentlicher zu beachtender Effekt. Hierbei handelt es sich um Ablagerungen von
Wolfram, festen Wolframoxiden sowie Wolframcarbiden an der Brennergefäßwand . Diese
werden durch einen chemischen Transport von der Wolframelektrode zur Wand befördert .
Gupta [4.29] beschreibt diesen Effekt der Wandschwärzung sehr detailliert . Die
transportierende Spezies ist W02X2 (X= Br, I) . Zwischen Brennergefäßwand und
Elektrode bildet sich ein Kreisprozeß aus, der den Transport des Wolframs von der
Elektrode zur Gefäßwand und den Rücktransport von der Wand zur Elektrode beschreibt .
Hierbei kann die Wandschwärzung weitgehend vermieden werden, wenn der Partialdruck
des Wolframoxi-Halogens an der Wand des Entladungsgefäßes größer als der Wolfram-
Partialdruck an der Elektrode ist :
PW,TE < PW02Brl,T,3