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Estudio numerico de la corrida de diablos para el mantenimiento de la produccion en oleoductos

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CAPÍTULO 2<br />

MARCO TEÓRICO<br />

Aum<strong>en</strong>tando <strong>la</strong> presión <strong>de</strong>l se<strong>para</strong>dor disminuye <strong>la</strong> v<strong>el</strong>ocidad <strong>de</strong>l diablo y<br />

viceversa.<br />

La presión <strong>de</strong>l se<strong>para</strong>dor no es usualm<strong>en</strong>te ajustable pero cuando se trata<br />

<strong>de</strong> un tr<strong>en</strong> <strong>de</strong> <strong>diablos</strong> <strong>de</strong> alta, intermedia, y baja presión <strong>de</strong>l se<strong>para</strong>dor, <strong>la</strong> salida<br />

<strong>de</strong> <strong>la</strong> recepción <strong>de</strong>l diablo se alinea con <strong>el</strong> <strong>de</strong>seo <strong>de</strong> se<strong>para</strong>r y contro<strong>la</strong>r <strong>la</strong><br />

presión <strong>de</strong> respaldo.<br />

2.8.6 Efecto <strong>de</strong> fugas alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l diablo<br />

Cuando se increm<strong>en</strong>tan <strong>la</strong>s fugas alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l diablo resulta <strong>en</strong> v<strong>el</strong>ocida<strong>de</strong>s<br />

promedio <strong>de</strong> diablo más bajas, una más baja v<strong>el</strong>ocidad <strong>de</strong> llegada <strong>de</strong>l diablo<br />

aum<strong>en</strong>ta <strong>el</strong> tiempo <strong>de</strong> llegada <strong>de</strong>l diablo. En una <strong>corrida</strong> <strong>de</strong> <strong>diablos</strong> con presión<br />

suministrada por gas los requisitos aum<strong>en</strong>tan cuando se ti<strong>en</strong>e una gran cantidad<br />

<strong>de</strong> fugas <strong>de</strong> gas alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l diablo.<br />

2.8.7 Efecto <strong>de</strong>l líquido <strong>de</strong><strong>la</strong>nte <strong>de</strong>l diablo<br />

La pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> una gran columna <strong>de</strong> líquido fr<strong>en</strong>te <strong>de</strong>l diablo es crucial,<br />

<strong>para</strong> reducir <strong>la</strong> ac<strong>el</strong>eración <strong>de</strong>l diablo. Esto llega a ser un aspecto muy<br />

significativo <strong>en</strong> <strong>el</strong> control <strong>de</strong>l movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong>l diablo <strong>en</strong> segm<strong>en</strong>tos <strong>de</strong> tubería<br />

horizontal y semi-horizontal.<br />

2.9 Mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>corrida</strong> <strong>de</strong> <strong>diablos</strong><br />

Para simu<strong>la</strong>r <strong>el</strong> movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong>l diablo <strong>en</strong> <strong>la</strong> tubería es dividido <strong>en</strong> dos<br />

secciones como se muestra <strong>en</strong> <strong>la</strong>s figuras 2.28 y 2.29. La primera es <strong>de</strong>s<strong>de</strong> <strong>la</strong><br />

<strong>en</strong>trada a sección <strong>de</strong> tubería hasta <strong>el</strong> diablo y <strong>la</strong> segunda <strong>de</strong>l diablo a <strong>la</strong> salida<br />

<strong>de</strong> <strong>la</strong> sección <strong>de</strong> tubería. La v<strong>el</strong>ocidad <strong>de</strong>l diablo es dada por <strong>la</strong> v<strong>el</strong>ocidad <strong>de</strong>l<br />

fluido que impulsa al diablo <strong>en</strong> los pasos anteriores <strong>de</strong> tiempo. Como <strong>la</strong> masa<br />

<strong>de</strong><strong>la</strong>nte <strong>de</strong>l diablo y <strong>el</strong> tiempo son conocidos, se pue<strong>de</strong> conocer <strong>el</strong> gasto <strong>de</strong> flujo<br />

másico <strong>en</strong>trando a <strong>la</strong> sección.<br />

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