geometrÃa de masas - MecFunNet
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y, por lo tanto,<br />
l(O, u) × u = l(C, u) × u + M nor r c u × u<br />
} {{ }<br />
=0<br />
l(O, u) × u = l(C, u) × u<br />
y π será plano <strong>de</strong> simetría <strong>de</strong>l elipsoi<strong>de</strong> <strong>de</strong> inercia <strong>de</strong> O si y sólo si lo es <strong>de</strong>l<br />
elipsoi<strong>de</strong> central. En este caso, a<strong>de</strong>más, lo sería <strong>de</strong> los <strong>de</strong> todos sus puntos,<br />
pues O es un punto genérico. Esto conduce al<br />
Teorema 3 Entre todos los planos que pasan por el centro <strong>de</strong> <strong>masas</strong> se<br />
distinguen dos únicas clases: los que son planos <strong>de</strong> simetría <strong>de</strong>l elipsoi<strong>de</strong><br />
<strong>de</strong> inercia <strong>de</strong> todos sus puntos y los que no lo son <strong>de</strong> ninguno <strong>de</strong> ellos.<br />
DFAII<br />
M ɛ cFunN ɛ t<br />
9.2. π no contiene a C<br />
En este caso, r c · u π ≠ 0 .Tomaremos un origen O ∈ π e investigaremos<br />
la existencia <strong>de</strong> algún o ,algunos otros puntos O ′ ∈ π cuyos elipsoi<strong>de</strong>s <strong>de</strong><br />
inercia tengan a π como plano <strong>de</strong> simetría.<br />
El vector <strong>de</strong> inercia en O es, por la fórmula <strong>de</strong> Steiner,<br />
l(O, u) = l(C, u) + M nor r c u − M(r c · u)r c<br />
El vector <strong>de</strong> inercia en O ′ será<br />
l(O ′ , u) = l(C, u) + M nor r ′ cu − M(r ′ c · u)r ′ c<br />
Título<br />
Contenido<br />
◭◭ ◮◮<br />
◭ ◮<br />
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