PDF (673 ko) - Electrodynamique quantique en cavité

A
M
E
Pointer states et mesure (fin)
Pour résoudre ce problème, la théorie de la décohérence
décrit M comme un système ouvert, couplé à un
environnement macroscopique E. Sous l’effet de ce
couplage, les états de position distincts de M sont des
pointer states . Ils restent purs, mais se corrèlent en un
temps très court à des états mutuellement orthogonaux
de E. Le système A+M+E évolue suivant:
ϕ ⊗ X A 0 M ⊗ 0 E → Pi ϕ ⊗ X A 0 + gτεi A ⊗
∑ ei ; E
i
E e i e j E = δ ij
A+M est ainsi rapidement décrit par un opérateur densité où n’apparaissent
que les corrélations classiques entre états propres de O A et états position de M:
∑ P i ⊗ X 0 + gτε i MM X 0 + gτε i
ρ AM → P i ϕ AA ϕ
i
Les corrélations de type «chat» ont disparu!
Un appareil de mesure d’une observable O A de A est constitué d’un mètre M
et d’un environnement E. Il corrèle par une transformation unitaire les états
propres de O A à des états «classiques»de position de M, pointer states par
rapport au couplage à E. Par extension, les produits des états classiques de M
et des états propres de O A sont des pointer states de A+M en présence de E.