PDF (673 ko) - Electrodynamique quantique en cavité
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Oscillateur mécanique et champ dans une<br />
uperposition d’états cohér<strong>en</strong>ts de phases différ<strong>en</strong>tes<br />
t=0<br />
p<br />
X π/2<br />
x<br />
X 0<br />
x<br />
X 0<br />
t=π/2ω<br />
Correspondance <strong>en</strong>tre x,p<br />
(pour la particule) et<br />
quadratures conjuguées<br />
X0,Xπ/2 (pour le champ).<br />
Les distributions des<br />
quadratures s’échang<strong>en</strong>t<br />
tous les quart de<br />
période.Interfér<strong>en</strong>ce <strong>en</strong>tre<br />
les deux paquets<br />
x gaussi<strong>en</strong>s «<strong>en</strong> collision».<br />
X Mesure des quadratures<br />
0 du champ par<br />
homodynage<br />
La fonction de Wigner prés<strong>en</strong>te deux pics gaussi<strong>en</strong>s et un terme<br />
d’interfér<strong>en</strong>ce <strong>en</strong>tre les deux, signature de la cohér<strong>en</strong>ce. Ce terme disparaît<br />
vite sous l’effet de la décohér<strong>en</strong>ce.
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