PDF (673 ko) - Electrodynamique quantique en cavité
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Un indice atomique géant dép<strong>en</strong>dant du niveau<br />
Ceci s ’interprète comme un effet d ’indice de réfraction dispersif à un seul<br />
atome. L’indice s’écrit:<br />
N indice = 1± Ω 2<br />
eff<br />
4δω<br />
Il s ’agit d ’un effet dispersif (il dép<strong>en</strong>d <strong>en</strong> 1/ δ de la fréqu<strong>en</strong>ce du champ). Dans<br />
le système atome de Rydberg - Cavité, N indice -1 est de l ’ordre de ± 2.510 -8<br />
pour δ ≈10 Ω. Il s’agit d’un effet énorme pour un seul atome. Il correspond à un<br />
déplacem<strong>en</strong>t de fréqu<strong>en</strong>ce de l’ordre du kHz pour le champ de la <strong>cavité</strong>.<br />
Noter l ’analogie avec le cas résonnant (voir leçon précéd<strong>en</strong>te). Les états<br />
atomiques quasi-invariants sont alors |e> ± |g> et eux aussi déphas<strong>en</strong>t le<br />
champ de deux angles opposés.<br />
Nous allons exploiter le fait que cet indice dép<strong>en</strong>d du niveau (signe + ou -)<br />
et corréler ainsi le signe du déphasage du champ avec l’état de l’atome,<br />
faisant du champ un véritable « mètre » mesurant l’énergie atomique.
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