PDF (673 ko) - Electrodynamique quantique en cavité

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A M E Pointer states et mesure (fin) Pour résoudre ce problème, la théorie de la décohérence décrit M comme un système ouvert, couplé à un environnement macroscopique E. Sous l’effet de ce couplage, les états de position distincts de M sont des pointer states . Ils restent purs, mais se corrèlent en un temps très court à des états mutuellement orthogonaux de E. Le système A+M+E évolue suivant: ϕ ⊗ X A 0 M ⊗ 0 E → Pi ϕ ⊗ X A 0 + gτεi A ⊗ ∑ ei ; E i E e i e j E = δ ij A+M est ainsi rapidement décrit par un opérateur densité où n’apparaissent que les corrélations classiques entre états propres de O A et états position de M: ∑ P i ⊗ X 0 + gτε i MM X 0 + gτε i ρ AM → P i ϕ AA ϕ i Les corrélations de type «chat» ont disparu! Un appareil de mesure d’une observable O A de A est constitué d’un mètre M et d’un environnement E. Il corrèle par une transformation unitaire les états propres de O A à des états «classiques»de position de M, pointer states par rapport au couplage à E. Par extension, les produits des états classiques de M et des états propres de O A sont des pointer states de A+M en présence de E.
Plan de la leçon 3.1 Introduction sur les superpositions d’états cohérents pour un oscillateur matériel et pour un champ 3.2 Notions sur la décohérence des superpositions d’états cohérents 3.3 Relation avec la théorie de la mesure: les « pointer states » 3.4 Préparation de superpositions mésoscopiques d’états par méthode dispersive en CQED 3.5 Tests de la cohérence de la superposition: la décohérence « saisie en vol » 3.6 Perspectives: « chats » délocalisés
Page 1 and 2: 3. Chats de Schrödinger du champ e
Page 3 and 4: Le problème des superpositions mac
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Page 13 and 14: Plan de la leçon 3.1 Introduction
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Page 23 and 24: Préparation conditionnelle d ’un
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Page 27 and 28: Séparation des composantes du chat
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Page 31 and 32: Plan de la leçon 3.1 Introduction
Page 33 and 34: Préparation d ’un chat non-local
Page 35: S.Gleyzes Support:JST (ICORP, Japan

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