PDF (673 ko) - Electrodynamique quantique en cavité

Proposition pour préparer un chat non-local de deux cavités
(d ’après Davidovich et al, Phys.Rev.Lett.71, 2360 (1993)
L ’impulsion R2 S échange les niveaux e
et g (pulse π)
e
R1 R2 R3
C1 C2 On commence par préparer un état du champ | α , α > dans C 1 -C 2 à l ’aide la
source classique S et un atome dans l ’état (1/ √2)(| e >+| g >) par application
d ’une première impulsion π/2 dans R 1. L ’évolution ultérieure est donnée par
les équations qui décrivent les transformations successives du système quand
l ’atome traverse C 1, R 2, C 2 et R 3:
( ) →
1
( e + g )⊗α ,α
2
→ 1
2 e−iχ e ⊗ α e −iχ , α + g ⊗ α e +iχ , α
1
2 e−iχ g ⊗ α e −iχ , α − e ⊗ α e + iχ ( , α ) → 1
2 e−iχ g ⊗ α e − iχ , αe + iχ −e −iχ e ⊗ α e +iχ ,α e −iχ
→
1
2 e−iχ ( g −e −iφ e ) ⊗ α e −iχ , αe + iχ −e −iχ ( e + e + iφ g ) ⊗ α e + iχ C1 R2 C2 R3 − iχ
( , α e ) (9 −17)
±
Ψ ˜ () χ C1C 2
( )
La détection finale de l ’atome dans e ou g projette le système C1-C2 dans l ’un
des états:
= 1
2 α e−iχ ,α e +iχ ± α e + iχ ,α e −iχ
[ ]