Il radiogoniometro - DF - Sezione Navigazione
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Mario Vultaggio<br />
calcolato con metodi analitici). La nave assume le varie prore vere (lette<br />
alla bussola magnetica e correte sia della declinazione che della<br />
deviazione magnetica). Tenuto conto che il telaio è orientato per prora,<br />
si rileva al <strong>radiogoniometro</strong> la stazione trasmittente e per ogni prora<br />
vera si ricava il valore dell’angolo polare:<br />
ρ = Ril − P<br />
(2.18)<br />
i<br />
v<br />
Questa misura si confronta con l’angolo misurato al <strong>radiogoniometro</strong><br />
ρ per ottenere la deviazione:<br />
ri<br />
ri<br />
i<br />
ri<br />
vi<br />
δ = ρ − ρ<br />
(2.19)<br />
Con i valori calcolati si costruisce la curva delle deviazioni del<br />
<strong>radiogoniometro</strong>. <strong>Il</strong> metodo usato è meno accurato di quello precedente;<br />
le incertezze derivano dal maggior numero di parametri impiegati.<br />
2.7 – Curva delle deviazioni.<br />
Dallo studio delle curve di deviazioni risulta che le deviazioni<br />
dipendono soprattutto dall’orientamento che vengono ad assumere le<br />
masse metalliche di bordo rispetto alla direzione delle onde<br />
elettromagnetiche in arrivo. La natura delle deviazioni è di tipo<br />
periodico, cioè la deviazione assume lo stesso valore dopo un giro<br />
completo di orizzonte;queste considerazioni permettono di associare<br />
alla (2.17) e alla (2.19) la proprietà delle funzioni periodicche in termini<br />
dell’angolo polare ρ . A questa funzione può essere applicata lo<br />
sviluppo in serie di Fourier.<br />
La curva delle deviazione (v. figura 2.14), allora, può essere espressa<br />
dal seguente sviluppo in serie:<br />
δ r = f ( ρ ) = + sin + cos + sin 2 + cos2<br />
+<br />
i<br />
r A B ρr<br />
C ρ<br />
i<br />
r D ρ<br />
i<br />
r E ρ<br />
i<br />
r i<br />
(2.20)<br />
+ F sin3ρ<br />
+ G cos3ρ<br />
+ K sin 4ρ<br />
+ Lcos4ρ<br />
+ ...<br />
r i<br />
r i<br />
r i<br />
r i