- Page 1: HYDRAULICA prof. dr. ir. F. De Smed
- Page 5 and 6: - 1 - INLEIDING De vloeistofmechani
- Page 7 and 8: - 3 - Het doel van deze cursus is d
- Page 9 and 10: - 5 - groter waardoor de aantrekkin
- Page 11 and 12: - 7 - atmosfeer op zeeniveau is gel
- Page 13 and 14: - 9 - Tabel 1.2 Eigenschappen van w
- Page 15 and 16: - 11 - de kracht van de ene plaat o
- Page 17 and 18: - 13 - ∆( ρv) τ = ν (1.10) ∆
- Page 19 and 20: Viscositeit (Pa⋅s) 10 1 10 -1 10
- Page 21 and 22: - 17 - 1.5 Cohesie, adhesie en oppe
- Page 23 and 24: - 19 - Dus hoe kleiner de straal, h
- Page 25 and 26: 2.1 Basisbegrippen - 21 - 2 BASISVE
- Page 27 and 28: ⎧ ⎪ ⎪ ⎪ V = ⎨ ⎪ ⎪ ⎪
- Page 29 and 30: vergelijking 2.12, dan volgt ofwel
- Page 31 and 32: - 27 - op een elementair oppervlak
- Page 33 and 34: - 29 - kinetische energie herkent.
- Page 35 and 36: dv dt z ∂v = ∂t z + v x ∂v z
- Page 37 and 38: - 33 - p = ρg( z0 − z) = ρgd (3
- Page 39 and 40: - 35 - stromende vloeistoffen op te
- Page 41 and 42: - 37 - 3.3 Krachten uitgeoefend doo
- Page 43 and 44: geeft - 39 - 2 ( sinα) dS = ρg( s
- Page 45 and 46: - 41 - met S het oppervlak dat het
- Page 47 and 48: - 43 - 3.5 Vloeistoffen in een perm
- Page 49 and 50: een roterend voorwerp op te meten,
- Page 51 and 52: - 47 - Stroombanen zijn meestal erg
- Page 53 and 54:
Daniel Bernoulli - 49 - die drie bi
- Page 55 and 56:
h1 piëzometer - 51 - A B 1 v1 2 /2
- Page 57 and 58:
- 53 - 4.3 Toepassingen van de wet
- Page 59 and 60:
- 55 - Q = Sc 2gd = CS 2gd (4.31) m
- Page 61 and 62:
- 57 - berekenen hoever men een sch
- Page 63 and 64:
- 59 - H 1 π Q = C∫ a 2g ( H −
- Page 65 and 66:
- 61 - − ρ Q + ρv Q = G − p S
- Page 67 and 68:
- 63 - componenten van de krachten
- Page 69 and 70:
5.1 Stromingsvergelijkingen - 65 -
- Page 71 and 72:
Integratie geeft d dr - 67 - ⎛ dv
- Page 73 and 74:
- 69 - Tussen de secties 1 en 2 is
- Page 75 and 76:
- 71 - Fig. 5.5 Viskeuze stroming o
- Page 77 and 78:
- 73 - gradiënt); • het debiet i
- Page 79 and 80:
- 75 - HB + G sin α = F + p HB (5.
- Page 81 and 82:
- 77 - ze af van de wand, waarbij e
- Page 83 and 84:
- 79 - 2 uR h ρ u R h traagheidskr
- Page 85 and 86:
- 81 - empirische benaderingen gebr
- Page 87 and 88:
- 83 - mogelijk om de snelheid aan
- Page 89 and 90:
met als oplossing ofwel v - 85 - 2
- Page 91 and 92:
- 87 - doet er niet toe of de strom
- Page 93 and 94:
- 89 - 2 2τ max 8 v* J = = (6.36)
- Page 95 and 96:
Wrijvingsfactor - f 0.10 0.09 0.08
- Page 97 and 98:
- 93 - Tabel 6.3 Coëfficiënt k’
- Page 99 and 100:
D1 K - 95 - Fig. 6.8 Speciale secti
- Page 101 and 102:
Integratie geeft y/R h 1 0.8 0.6 0.
- Page 103 and 104:
afronden dan volgt - 99 - ⎟ ⎛ C
- Page 105 and 106:
- 101 - 1 6 1/ 6 ε R h n = ≈ (6.
- Page 107 and 108:
7.1 Dimensionering van een leiding
- Page 109 and 110:
- 105 - is dan eerder zoals weergeg
- Page 111 and 112:
- 107 - hetgeen een bovengrens stel
- Page 113 and 114:
- 109 - 1 ∆e = 2∑ Qi ∑ (7.15)
- Page 115 and 116:
7.4 Afvoerkanalen - 111 - Voor het
- Page 117 and 118:
SCHAAL 1m - 113 - Fig. 7.6 Vorm van
- Page 119 and 120:
- 115 - 7.5 Krachten op ondergedomp
- Page 121 and 122:
- 117 - Dit is de wet van Stokes, d
- Page 123 and 124:
- 119 - V v θ = (8.4) V Ook het vo
- Page 125 and 126:
- 121 - permeabiliteit van 5 tot 50
- Page 127 and 128:
- 123 - 3 Vp Vs πD 6 π = = 1− =
- Page 129 and 130:
- 125 - Fig. 8.5. Er zijn twee meet
- Page 131 and 132:
- 127 - door capillaire krachten t.
- Page 133 and 134:
ψ - 129 - 0 0 n θ Fig. 8.9 Typisc
- Page 135 and 136:
- 131 - 6. In de praktijk zal de ju
- Page 137 and 138:
- 133 - 1 df 2 f ( θ) dθ = D( θ)
- Page 139 and 140:
- 135 - voorstelling van de infiltr
- Page 141 and 142:
- 137 - De randvoorwaarden zijn: vo
- Page 143 and 144:
log(W) log(s) - 139 - Fig. 8.14 Int
- Page 145 and 146:
s 0 ∆s 1 log-interval - 141 - met