HYDRAULICA - site

More documents

Recommendations

Info

- 18 - Tabel 1.6 Oppervlaktespanning van enkele vloeistoffen in contact met lucht, bij een temperatuur van 20°C en normale atmosfeerdruk. Vloeistof Oppervlaktespanning τs (N/m) Kwik 0,440 Tetrachloorkoolstof 0,027 Zwavelkoolstof 0,032 Glycerine 0,063 Water 0,073 Benzeen 0,029 Terpentijn 0,027 Tolueen 0,029 Petroleum 0,023 - 0,038 Aceton 0,020 Benzine 0,022 Ethylalcohol 0,023 Diëthylether 0,018 Smeerolie 0,037 Over het algemeen zijn oppervlaktespanningen erg klein zodat het effect ervan beperkt is. Trouwens wanneer het membraan vlak is, neutraliseren de oppervlaktespanningen elkaar, zoals schematisch weergegeven in Fig. 1.8a. Echter bij een gekromd oppervlak is er een resultante gericht naar de concave zijde (Fig. 1.8b). Hieruit volgt dat er een drukverschil is tussen de twee fluïda aan beide kanten van het scheidingsoppervlak. Dit drukverschil is afhankelijk van de kromming van het oppervlak, zoals verder aangetoond zal worden. p1 p2 = p1 p2=p1 A B Fig. 1.8 Effecten van de oppervlaktespanning: (a) bij een vlak scheidingsoppervlak en (b) bij een gekromd scheidingsoppervlak. Bijvoorbeeld zal water in afwezigheid van uitwendige krachten een bolvorm aannemen door de oppervlaktespanning, waardoor het water onder druk komt te staan, zoals weergegeven in Fig. 1.9. Om deze druk te berekenen volstaat het om het krachtenevenwicht uit te drukken van een halve bol, waaruit volgt 2τs p = (1.15) r p1 p2 > p1
- 19 - Dus hoe kleiner de straal, hoe hoger de druk. Dit is bijvoorbeeld ook het geval bij waterdruppels. Omdat bij kleine volumes in vrije val het eigen gewicht weinig of geen effect heeft, nemen de druppels een bolvorm aan, enigszins vervormd door de zwaartekracht en de wrijving met de lucht. Bijvoorbeeld in een druppel van 5 mm doorsnede bedraagt de druk 2× 0, 074 N / m p = = 59, 2 Pa (1.16) 0, 0025 m Fig. 1.9 Een vloeistof in afwezigheid van uitwendige krachten. Er bestaan ook aantrekkingskrachten tussen vloeistofmoleculen en de moleculen van vaste stoffen. Deze aantrekking wordt adhesie genoemd en kan ook worden voorgestel door een oppervlaktespanning. Adhesie is van belang wanneer twee fluïda in contact zijn met een vaste stof, omdat het ene fluïdum het andere kan verdringen, indien zijn moleculen meer aangetrokken worden door de vaste stof (τ1 < τ2). Fig. 1.10 Adhesie: (a) gekenmerkt door de contacthoek, (b) hydrofiel materiaal, en (c) hydrofoob materiaal. Dit kan ook worden uitgedrukt door de contacthoek α, gevormd door het scheidingsoppervlak tussen de twee fluïda en de wand, zoals weergegeven in Fig. 1.10a. Evenwicht in de horizontale richting impliceert ofwel fluïdum 2 τ2 A α vaste stof τs fluïdum 1 τ1 p membraan απ/2 hydrofoob materiaal
Page 1 and 2: HYDRAULICA prof. dr. ir. F. De Smed
Page 3 and 4: - i - INHOUDSLIJST INLEIDING ......
Page 5 and 6: - 1 - INLEIDING De vloeistofmechani
Page 7 and 8: - 3 - Het doel van deze cursus is d
Page 9 and 10: - 5 - groter waardoor de aantrekkin
Page 11 and 12: - 7 - atmosfeer op zeeniveau is gel
Page 13 and 14: - 9 - Tabel 1.2 Eigenschappen van w
Page 15 and 16: - 11 - de kracht van de ene plaat o
Page 17 and 18: - 13 - ∆( ρv) τ = ν (1.10) ∆
Page 19 and 20: Viscositeit (Pa⋅s) 10 1 10 -1 10
Page 21: - 17 - 1.5 Cohesie, adhesie en oppe
Page 25 and 26: 2.1 Basisbegrippen - 21 - 2 BASISVE
Page 27 and 28: ⎧ ⎪ ⎪ ⎪ V = ⎨ ⎪ ⎪ ⎪
Page 29 and 30: vergelijking 2.12, dan volgt ofwel
Page 31 and 32: - 27 - op een elementair oppervlak
Page 33 and 34: - 29 - kinetische energie herkent.
Page 35 and 36: dv dt z ∂v = ∂t z + v x ∂v z
Page 37 and 38: - 33 - p = ρg( z0 − z) = ρgd (3
Page 39 and 40: - 35 - stromende vloeistoffen op te
Page 41 and 42: - 37 - 3.3 Krachten uitgeoefend doo
Page 43 and 44: geeft - 39 - 2 ( sinα) dS = ρg( s
Page 45 and 46: - 41 - met S het oppervlak dat het
Page 47 and 48: - 43 - 3.5 Vloeistoffen in een perm
Page 49 and 50: een roterend voorwerp op te meten,
Page 51 and 52: - 47 - Stroombanen zijn meestal erg
Page 53 and 54: Daniel Bernoulli - 49 - die drie bi
Page 55 and 56: h1 piëzometer - 51 - A B 1 v1 2 /2
Page 57 and 58: - 53 - 4.3 Toepassingen van de wet
Page 59 and 60: - 55 - Q = Sc 2gd = CS 2gd (4.31) m
Page 61 and 62: - 57 - berekenen hoever men een sch
Page 63 and 64: - 59 - H 1 π Q = C∫ a 2g ( H −
Page 65 and 66: - 61 - − ρ Q + ρv Q = G − p S
Page 67 and 68: - 63 - componenten van de krachten
Page 69 and 70: 5.1 Stromingsvergelijkingen - 65 -
Page 71 and 72: Integratie geeft d dr - 67 - ⎛ dv
Page 73 and 74:
- 69 - Tussen de secties 1 en 2 is
Page 75 and 76:
- 71 - Fig. 5.5 Viskeuze stroming o
Page 77 and 78:
- 73 - gradiënt); • het debiet i
Page 79 and 80:
- 75 - HB + G sin α = F + p HB (5.
Page 81 and 82:
- 77 - ze af van de wand, waarbij e
Page 83 and 84:
- 79 - 2 uR h ρ u R h traagheidskr
Page 85 and 86:
- 81 - empirische benaderingen gebr
Page 87 and 88:
- 83 - mogelijk om de snelheid aan
Page 89 and 90:
met als oplossing ofwel v - 85 - 2
Page 91 and 92:
- 87 - doet er niet toe of de strom
Page 93 and 94:
- 89 - 2 2τ max 8 v* J = = (6.36)
Page 95 and 96:
Wrijvingsfactor - f 0.10 0.09 0.08
Page 97 and 98:
- 93 - Tabel 6.3 Coëfficiënt k’
Page 99 and 100:
D1 K - 95 - Fig. 6.8 Speciale secti
Page 101 and 102:
Integratie geeft y/R h 1 0.8 0.6 0.
Page 103 and 104:
afronden dan volgt - 99 - ⎟ ⎛ C
Page 105 and 106:
- 101 - 1 6 1/ 6 ε R h n = ≈ (6.
Page 107 and 108:
7.1 Dimensionering van een leiding
Page 109 and 110:
- 105 - is dan eerder zoals weergeg
Page 111 and 112:
- 107 - hetgeen een bovengrens stel
Page 113 and 114:
- 109 - 1 ∆e = 2∑ Qi ∑ (7.15)
Page 115 and 116:
7.4 Afvoerkanalen - 111 - Voor het
Page 117 and 118:
SCHAAL 1m - 113 - Fig. 7.6 Vorm van
Page 119 and 120:
- 115 - 7.5 Krachten op ondergedomp
Page 121 and 122:
- 117 - Dit is de wet van Stokes, d
Page 123 and 124:
- 119 - V v θ = (8.4) V Ook het vo
Page 125 and 126:
- 121 - permeabiliteit van 5 tot 50
Page 127 and 128:
- 123 - 3 Vp Vs πD 6 π = = 1− =
Page 129 and 130:
- 125 - Fig. 8.5. Er zijn twee meet
Page 131 and 132:
- 127 - door capillaire krachten t.
Page 133 and 134:
ψ - 129 - 0 0 n θ Fig. 8.9 Typisc
Page 135 and 136:
- 131 - 6. In de praktijk zal de ju
Page 137 and 138:
- 133 - 1 df 2 f ( θ) dθ = D( θ)
Page 139 and 140:
- 135 - voorstelling van de infiltr
Page 141 and 142:
- 137 - De randvoorwaarden zijn: vo
Page 143 and 144:
log(W) log(s) - 139 - Fig. 8.14 Int
Page 145 and 146:
s 0 ∆s 1 log-interval - 141 - met
show all

HYDRAULICA - site

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?