- 85 -gælder der imidlertid stadigvæk: I(5) = I(1)⋅5 –2 , idet afstanden er blevet 5 gang større hvormedintensiteten er blevet 5 2 gange mindre. Dette kan der generelt argumenteres for på følgende måde:Hvis I(1) og I(r) er intensiteterne målt i antal strålingspartikler pr. sek. pr. m 2 i en afstand på hhv. 1km og r km fra kilden, så gælder der (hvorfor ?), at:A total = I(r)⋅4π⋅(1000r) 2 og A total = I(1)⋅4π⋅(1000) 2 ,og dermed:I(r)⋅4π⋅(1000r) 2 = I(1)⋅4π⋅(1000) 2 ⇔ I(r)⋅r 2 = I(1) ⇔ I(r) = I(1)⋅r – 2Vi ser altså, at afstandskvadratloven:I(r) = I(1)⋅r – 2 gælder blot der anvendes samme tidsenhed og samme arealenhed i angivelsen afI(r) og I(1), og blot der er anvendt samme længdeenhed ved afstandsangivelserne 1 og r.I(r) = I(1)⋅r – 2 gælder altså f.eks., hvis I(r) og I(1) begge måles i antal strålingspartikler pr. sek. pr.m 2 og hvis afstandene 1 og r begge måles i km (eller i sømil, hvis det ønskes).I stedet for at skrive I(1) anføres ofte I 1 , således at vi får: I(r) = I 1 ⋅r – 2 , men 1-tallet refererer ibegge tilfælde til den samme afstandsenhed som anvendes for r, en enhed der ellers lades ude afbetragtning i beregninger med formlen. ♥Øvelse 2.4.11.Lav et eksperiment som det i øvelse 2.4.9 skitserede – og efterprøv afstandskvadratloven. ♥Eksempel 2.4.12.Afstandskvadratloven gælder i andre fysiske sammenhænge, hvor kilden til fænomenet med rimelighe<strong>dk</strong>an betragtes som punktformig set fra registreringsstedet. Dette gælder f.eks. følgende:a) Intensiteten af lyset fra en lyskilde (f.eks. intensiteten af lyset fra forskellige stjerner observeretpå jorden).b) Intensiteten af varmestråling fra en given varmekilde (f.eks. et bål).c) Intensiteten (lydstyrken) af lyden fra en ly<strong>dk</strong>ilde (f.eks. en højtaler eller et tågehorn).d) Den elektriske kraftpåvirkning F på en ladning q, som befinder sig i afstanden r fra en andenladning Q, er givet ved Coulombs lov:Q ⋅ qQQF = k c ⋅ , dvs. F = k q2c ⋅ ⋅ = E(r)⋅q hvor E(r) = k2c ⋅2rrrk c kaldes Coulomb-konstanten (k c = 8,99⋅10 9 Nm 2 /C 2 , hvor C står for ladningsenheden Coulomb),og størrelsen E(r) kaldes den elektriske feltstyrke i afstanden r fra ladningen Q.Feltstyrken angiver den elektriske kraftpåvirkning pr. ladningsenhed.Det ses altså, at en given ladning Q i afstanden r skaber et elektrisk felt med styrken:E(r) = α⋅r –2hvor α er en konstant.Den elektriske feltstyrke fra en punktformig ladning opfylder altså afstandskvadratloven.------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------Steen Bentzen: ”Matematik for Gymnasiet. Logaritme-, eksponential- og potensfunktioner – og matematiske modeller”
- 86 -e) Massetiltrækningskraften F på et legeme med massen m, som befinder sig i afstanden r fra etandet legeme med massen M (f.eks. en planet og en stjerne), er givet ved gravitationsloven:M ⋅ mMMF = G ⋅ dvs. F = G ⋅ m2rr 2⋅ = T(r)⋅m hvor T(r) = G ⋅2rG kaldes gravitationskonstanten (G = 6,67⋅10 –11 Nm 2 /kg 2 ), og størrelsen T(r) kaldes gravitationsfeltstyrkeni afstanden r fra massen M. Gravitationsfeltstyrken angiver tiltrækningskraftenpr. masseenhed (f.eks. pr. kg). Gravitationsloven kaldes også for massetiltrækningsloven.Det ses altså, at en given masse M i afstanden r skaber et gravitationsfelt med styrken:T(r) = δ⋅r –2hvor δ er en konstant. Gravitationsfeltstyrken opfylder altså afstandskvadratloven. ♥Som antydet i eksempel 2.4.10 gælder afstandskvadratloven under forudsætning af, at der ikke skerabsorption undervejs fra kilden til ”observationsstedet” i afstanden r fra kilden. Hvis der f.eks. ernogle huse eller en skov i vejen for en lydbølge, så vil dens intensitet ikke opfylde afstandskvadratlovenpå den anden side af disse forhindringer.Andre eksempler fra fysik.Eksempel 2.4.13.a) Når et legeme bevæger sig (f.eks. en bil kører), så er det i besiddelse af bevægelsesenergi, som1 2også kaldes kinetisk energi. Der gælder her følgende sammenhæng: E kin = m ⋅ vhvor E kin er den kinetiske energi (måles i Joule (J)), m er legemets masse (måles i kg) og v er legemetshastighed (måles i m/s). For et givet legeme (og dermed en given masse) ser vi altså, atden kinetiske energi er en potentiel vækstfunktion af hastigheden, idet der gælder:E kin (v) = konst.⋅ v 2b) Ofte er det af betydning at vide, hvor meget effekt (dvs. energi pr. tidsenhed) der kan afsættes i etelektrisk apparat som f.eks. en støvsuger, en kogeplade, en el-radiator, en forstærker osv.Hvis vi ser på et apparat med resistansen (modstanden) R – jfr. eksempel 2.4.7 c) – så gælder derfølgende sammenhæng mellem den afsatte effekt P, resistansen R og strømstyrken I: P = R⋅I 2Effekten P måles i Watt (W = J/s), og strømstyrken måles i Ampere (A).Vi ser, at hvis vi betragter et apparat med en bestemt (konstant) resistans, så er effekten en potentielvækstfunktion af strømstyrken, idet der gælder:P(I) = konst.⋅ I 2c) Den energimængde, der pr. sekund og pr. arealenhed udsendes fra overfladen af et varmt legeme(f.eks. en klump glødende lava eller en stjernes overflade) afhænger af legemets absoluttetemperatur T målt i Kelvin (K). Energien udsendes i form af elektromagnetisk stråling (varmestråling,lys) og legemets farve, når det gløder, går fra det mørke over det rødlige og gullige tildet hvidlige efterhånden som temperaturen forøges. Energimængden pr. sek. pr. arealenhed kaldesstrålingens intensitet I, og om denne gælder Stefan-Bolzmann’s lov:I(T) = σ⋅T 4hvor konstanten σ er givet ved: σ = 5,67⋅10 –8 W/m 2 K 4Vi ser altså, at strålingsintensiteten er en potentiel vækstfunktion af den absolutte temperatur.2------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------Steen Bentzen: ”Matematik for Gymnasiet. Logaritme-, eksponential- og potensfunktioner – og matematiske modeller”